Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 105 
ist, so ergiebt sicli 
ß 
anifz i — 
de = + 
Ä-A e cos U i'\ . ß_N[i-l)_ sin vs 
sin 9 ) (»— tfj ,) 9 cos ' 9 ' 
t—i f. i 
also 
p -f(fß-ß^ä, = o 
Tliemit ist die erste dor obigen vier Gleichungen , in welche wir die 
Bedingungsgleichung zerlegt haben, für die mit e mulfiplicirten Glieder 
bewiesen, und um den Beweis auch für die Glieder zu bekommen, die 
diesen Factor nicht enthalten braucht man nur in den vorstehenden In- 
tegralen die Glieder welche den Factor e nicht enthalten weg zu strei- 
chen, und in den übrigen den Factor e = I zu setzen. 
Da die zweite unserer drei Gleichungen der ersten eben bewiese- 
nen völlig ähnlich ist, so braucht der Beweis für diese nicht besonders 
geführt zu werden , und auch der Beweis der dritten Gleichung lässt 
sich aus den vorstehenden Entwickelungen leicht erhalten. Zu dem 
Ende bemerke ich dass Art. 42 (I) 
T “ j 2 P «>s (f~ ») - >' + pos (/■-«,) - 1 ] j (f ) 
+ -s^-e sin (/■-»)>' (fl 
und Art. 44 (I) 
X = “ ^ 9 cos (/■—“) (%) — ^ 9 sin (f—w) r (g) 
gesetzt wurde. Verwandelt man in diesen Ausdrücken co in f und p in 
r, so ergiebt sich die Gleichung 
X = — 2 T 
Nun ist aber wie im vor. Art. angeführt wurde 
C = 2(T 4- X +~T) 
also 
C = 0 
Nehmen wir nun an, dass nach der Entwickelung und der Multiplica- 
tion von C mit d ~ irgend ein Glied im Differential von 3/ 
sei, dann ist in folge der eben gefundenen Gleichung 
ZN(i—l) = 0 
