Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 1 I 5 
Die Identität der ersten dieser Gleichungen ist auf den ersten Blick 
zu erkennen, und die beiden andern stellen sich als specielle Fälle der 
beiden Gleichungen dar, auf welche wir im Art, 19 hingeführt wurden. 
Schreibt man nemlieh in diesen 0 für I, \ für i, p + I für p, p für q 
und p für q, so verwandeln sie sich in die obigen. Der a. a.O. geführte 
Beweis der Identität der beiden dortigen Gleichungen erstreckt sich also 
auch auf die beiden letzten vorstehenden. 
22. 
Es kommen jetzt die Glieder in Betracht , die von den Ausnahme- 
gliedern der ersten Ordnung entstehen, und zwar geben diese theils 
Glieder der allgemeinen Form, theils wieder Ausnahmeglieder. Um für 
diese Entwickelungen die Ausnahmeglieder erster Ordnung zu erhalten, 
will ich dieselbe Bezeichnung wie im §. 5 (II) anwenden, und dem- 
gemäss setzen 
T = — G(1.c)sin ( — tj+e) 
,.yff(0.s) — e//(0.s) cos (—tj+e) 
— F(1,c)sin £ — G(2.c)sin ( — tj+%e) — H(0.c) sin q 
+ F(1 ,s) cos £ 4- G (2.s) cos ( — tj+2e) -t- II (O.s) cos ?j 
welches die Glieder sind, aus welchen durch die Integrationen die 
Ausnahmeglieder, oder die Glieder, die von der allgemeinen Form ab- 
weichen, hervorgehen. 
In diesen Ausdruck von T habe ich bereits die Relationen ein- 
geführt, die zufolge der Gleichung (19) (II) zwischen dreien seiner Co- 
cfficienten statt finden. Wir bekommen hieraus, nachdem wir den In- 
tegralen die willkührlichen Constanten nach Anleitung des §. 5 (II) hin- 
zugefügt haben, 
W= k + G(1 .c) cos ( — tj+e) -t- k t cos tj 
+ jH{0 f s)e—eII(0.s) sin (— Tj+e) -t-/c 2 sin tj 
+ F(1.c) cos«-j-£G(2.c) cos( — tj ■+^e)+-H (O.s) £ cos ?] 
■+■ F(j.s) sin e + ^G (2.s) sin ( — tj+2e ) — //(O.c)fsinz/ 
\k + G(1 .c) j +{//(0.s)£ 
+ {K+ F{]x)+^G{2,c)} COS £ -4- //(O.s) £ COS £ 
-4- j k 2 + F(1 .s) -+--| G(2.s) j sin £ — //(O.c)fsin e 
8 * 
w= 
