Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 117 
n dT = ^ ^ (1 • c) |^i e k — eG (l.c) j cos s -+- A 2 sin s — -|~A, cos 2s — -|-A 2 sin 2s 
+ ( 1 — y)^(°- s ) cc os« — tf(0.c)ssins — | //(O.s)scos 2s 
-+- j //(O.c)s sin 2s 
und hieraus 
«*•=(*+<?((. „)_ {*,)«+)*,— ek- eG(Lc)- #(0.c)jsi„,- jj J _( l _Dfl( 0 . s) J coä , 
— t! A i~ i^(°-c)isin 2s+ .1 {A 2 — */7(0.s) j cos 2s 
+ ( , — t)#M £ sin« + ff(fl,c) t cos s — H(O.s) e sin 2s 
— -f H(0.c)e cos 2s 
Eliminirt man aus dem ersten Gliede dieses Ausdrucks e durch die 
Gleichung £ = nt-\-e sin s 
so wird 
ndz= (k-hG( 1 . c) — j k^nt + 1( 1 — f-)^— Z7 (O.c) j sin s — |a 2 — (l — £)ff(0.s) | cos s 
— 4 l A i“ i ff (0.c)}sin2s-t-^-{A 2 — (O.s)} cos 2s 
+ — y)//(0.s)ssins + //(0.c)scoss — ~H { 0 s)s sin 2s 
— yff(0.c)s cos 2s 
Zufolge des §. 5 (II) ist in dem mit nt multiplicirten Gliede dieses 
Ausdruckes der Coefficient von t der Unterschied zwischen der wahren 
und der der Rechnung zu Grunde gelegten mittleren Bewegung während 
der Zeiteinheit, es wird also hier 
= fc+G(1. C )- jA, (12) 
und den Entwickelungen ist in Verbindung damit der übrige Theil von ndz 
zu Grunde zu legen, nemlich 
ndz = j(l — |)a,— //(O.c) j sin s — |a 2 — (l — -Qtf (O.s) J cos s 
' - f fW# Mi sin 2« + t I W^Mi cos 2s 
■+■ (* — j) H (O.s) e sm £ -hH (0 .c) e cos e — ~H(0.s)e sin 2s- -|-i/(0.c)e cos 2s 
Da unsere zu entwickelnde Bedingungsgleichung (7) so gestellt ist, 
dass darin statt ndz vorkommt, so müssen wir den dafür zu substi- 
tuirenden Ausdruck durch die Differentiation des vorstehenden erlangen. 
Differentiiien wir diesen zuerst nach s, so ist das Differential immer 
noch durch 1 e coss theilbar, und wir bekommen 
YT = yA,h-A, cos s -+■ Aj sin s 
-H j ff (O.s)s + //(().«)« coss — ff (O.c) s sin s 
für den im Folgenden anzuwendenden Ausdruck von — . 
dt 
