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P. A. Hansen, 
multiplicirt, wodurch man ruh wieder bekommen muss. Weiter wie bis 
zu den Gliedern, in welchen i'= 6 ist, zu gehen hielt ich nicht für 
nöthig, und die weiteren Rechnungen zeigten auch, dass dieses in 
diesem Beispiel hinreichend ist. Die Saturn - und mehr noch die Mars- 
störungen sind so klein, dass sie hei den Quadraten der störenden 
Massen nicht berücksichtigt zu werden brauchen. 
In den von i = 0 abhängigen Gliedern von nz , v, etc., die im 
Art. 61 (II) gegeben sind und hier angewandt werden müssen, ist auch 
auf Saturn und Mars mit Rücksicht genommen worden , und wenn man 
will, dass in den folgenden Rechnungen die Bedingungsgleichungen so 
genau wie möglich erfüllt sein sollen, so muss man auch in den Gliedern 
der Hülfsgrössen , in welchen i— 0 ist, wenigstens die Saturn- 
störungen mit zuziehen. Dieses soll hier im Folgenden geschehen. 
39. 
Zufolge der Gleichung (63) (I) ist 
und im Art. 75 (I) ist das Verfahren entwickelt, durch welches man 
überhaupt von den hier vorkommenden Functionen den partiellen Diffe- 
rentialquotienten nach e erhält. Wenn wieder überhaupt F irgend eine 
dieser Functionen bedeutet, und 
F = X[i,i' ,c] sin +2?[i,i',s] cos (i,i) 
ist, wo, gleichwie im Folgenden, zur Abkürzung (i,i) statt (i — i'fi)e — U 
geschrieben worden ist, so wird 
00 =y{i,i',c} cos (*,*) — sin (i,i) 
wo 
r jji,*,c|=i[t,i , ,c] — — 1, *,c] + [i + U',c]j 
j | = i[i,i\s] — i'l | [i — 1 ,* ,*] 4 - [tHh l,*',s] J 
und wieder A = ist. Die Anwendung dieser Ausdrücke ist zu ein- 
fach, als dass sie noch besonders erläutert zu werden brauchte; ich 
führe blos an, dass in der Berechnung von aus den Coefficienten 
der Tafel des Art. 57 (II) nach diesen Ausdrücken, man dieselben, gleich - 
wie bei der Erklärung der Berechnung von gesagt wurde, auf jede 
der drei Gattungen von Gliedern in T besonders anwenden muss. 
