Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 21 5 
und für grössere Werthe von i 
w (*) = T;(i) -h u;(i+ 1) ■+■ Vj'(i— i) -+- y' (») 
ferner 
vr 
(0 . c) = 
*r(o. 
s) + 
Y" 
(0- c) 
w 
'(1.c) = 
|T'(0. 
«) + 
Y" 
(l.c) 
W" 
(2. c) = 
r 
(2- c) 
etc. 
etc. 
W" 
(M=- 
-iV'(0. 
«) + 
Y- 
(I.s) 
w“ 
' (2.s) = 
T 
(2- s) 
etc. 
etc. 
so bekommt man 
^ U 
cos i 
-4- W (1 . s) sin e 
-+- W (2. s) sin 2f 
-t- etc. 
■+• W'(1 . s)« sin f 
- 4 - W'(2.s)e sin 2 f 
- 4 - etc. 
- 4 - W"(1.s)«*sinc 
- 4 - W"(2.s)f 2 sin 2f 
-+- etc. 
W(O.c) 
- 4 - W(1 . c) cos e 
■+■ W (2. c)cos2f 
- 4 - etc. 
+ W'(0.c)e 
- 4 - W'(1.c)6COSe 
- 4 - W'(2. c) f cos 2 f 
- 4 - etc. 
- 4 - W"(0. c)« 2 
- 4 - W"(1.c)« 2 cos* 
W"(2. c)e 2 cos 2« 
-+- etc. 
womit der Haupttheil der Breitenstörungen erlangt ist. 
74. 
Es ist noch übrig, in den bisher entwickelten Ausdrücken von 
dSz 
, nöz , d'v und d\u den Bogen « ausserhalb der Sinus - und Cosinus- 
zeichen durch nt zu eliminiren, wozu die schon in der ersten An- 
näherung angewandte Gleichung 
f = nt - 4 - f sin e 
dienen muss. Für die meisten Argumente ist indess das zweite Glied 
dieser Gleichung ohne merkliche Wirkung, und man darf ohne Weiteres 
nt für s setzen, allein es kommen einige wenige Glieder vor, in welchen 
dieses Glied für nicht ganz unmerklich gehalten werden kann, und 
ich werde die verwandelten Formen daher vollständig hieher setzen. 
Nehmen wir zuerst den Fall i= o aus, so findet man leicht 
