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P. A. Hansen, 
Ich bemerke, dass in diesen Ausdrücken von 2(5V und ndz die con- 
stanten Glieder weggeworfen werden mussten, weil die Gleichungen 
des §. 5 (II) für die Bestimmung der Constantcn C und c auf diese Vor- 
aussetzung gegründet sind. 
75. 
Wenden wir uns jetzt zu dem zweiten Theil der Breitenstörungen 
und suchen, da im §. 8 (II) gezeigt worden ist, dass er sehr unbedeu- 
tend ausfällt, blos die Glieder, welche mit t 2 multiplicirt sind, da diese 
im Verlaufe der Zeit am schnellsten anwachsen können. Den im §. 8 (II) 
entwickelten Ausdruck für d 2 ii, in welchem wir hier die Function r weg- 
lassen können, da diese vermöge des im Art. 33 bewiesenen Satzes 
keine mit t 2 multiplicirten Glieder enthält, kann man leicht auf folgende 
Form bringen, 
AjW = — 
1 “ 2 
sin f 
uu x 
cos f | 
| 2 cos H 
cos *<p 1 
2 cos 2 i 
COS (f ) 
j u 2 
cos f+e 
uu t 
sin f ) 
t 2 cos 2 » 
COS 2 (p 
2 cos 2 »' 
cosy ) 
sin i cos (n — 6) 
sini sin {n — 6) 
Führen wir hier die excentrische Anomalie an, so wird 
J sec cp sin i cos (n — 0) 
| sin i sin (n — 6) 
In der ersten Annäherung wurde gefunden , dass mit bloser Rücksicht 
auf die mit t multiplicirten Glieder 
j ( u z asins uu l a(cose — 
2 1 (2 cos s » r 2 cos 2 « r 
_ ( u z a cos f uu t a sin f 
(2 cos 2 »' r 2 cos s i r 
^ = — e F 0 (0 . s) nt — V 0 (0 . c) nt sin f + V 0 (O^s) nt cos c 
^~i= — V Q (0 . c) nl cos e — V o (0. s) nt sin e 
ist, wo ich den Coefficienten die Null angehängt habe, um anzudeuten, 
dass sie der ersten Annäherung angehören, und nicht die der zweiten 
Annäherung sind, die im Vorhergehenden auch mit V(0.s) und VCO.c) 
bezeichnet wurden. Aus diesen Ausdrücken ergiebt sich leicht 
u «sine , u, a( cose—e) T T , 
cos» r "■ cos» r Vq(0.c)w< 
u a cos f »t, asinf XJ /n 
cos» r cos i r = V Q (0.SJW< 
und hiemit wird der obige Ausdruck 
