Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 219 
V = - jFo(0. c) . y o (0. *) + i(V 0 (0. c)) 2 sin * 
— lF o (0. C ).y o (0. s ) c ° Sf | n 2 < 2 sec cp sini cos(?r — ö) 
+ |Kn(0.*)) 2 +iVo(°- c )- F o(0-*)sm f 
— I ( y o (o .«)) 2 cos f | ri~ p sin i sin (n— 6) 
in welchem Ausdruck alle Glieder dieser Gattung vollständig enthalten 
sind. 
76. 
Die vvillkührlichen Constanten, die den im Vorhergehenden ermit- 
telten Integralen hinzugefügt werden müssen, haben dieselbe Form wie 
die in der ersten Annäherung hinzugefügten, und werden, wie schon 
im §. 5 (II) erklärt ist, durch dieselben Gleichungen wie jene bestimmt. 
Aber sie nehmen andere Werthe wie jene an, und dienen überhaupt um 
dieWerthe, die in der ersten Annäherung gefunden worden sind, zu 
berichtigen und zu ergänzen, gleichwie mit allen Coefficienten der zwei- 
ten Annäherung der Fall ist. Da keine Verwechselung entstehen kann, 
so will ich diese Constanten hier mit denselben Buchstaben bezeichnen 
wie dort, und es ist also den obigen Integralen noch hinzuzufügen 
— z=k-\-k x cos e -+- k 2 sin f 
ndz = c -+- ( k — k t j nt + ( I — y) K s ' n * — K cos 6 
^ /tj sin 2 1 -+- ~k 2 cos 2* 
2dv = 2 C — AjCOS« — fcjjSin c 
^r= — e/, -+- 1 sinf -j- /jCOSf 
Es wird jetzt das ganze der Zeit proportionale Glied in ndz 
= {R;{0.c) + eR'l(].c) + k— th^nt 
und der Coefficient von t in diesem Gliede enthält die Grössen zweiter 
Ordnung des Unterschiedes zwischen dem wahren und dem osculirenden 
Werth der mittleren Bewegung während der Zeiteinheit. 
Die bei der Entwickelung der Bedingungsgleichung im §. 3, und 
bei der Anwendung derselben im Art. 71 weggelassene Gleichung zwi- 
schen den constanten Gliedern dient um die von dem Quadrat der stö- 
renden Kräfte abhängigen Glieder der Constante C zu bestimmen. In 
Bezug aul diese Glieder ist die im Art. 51 (II) eingeführte und mit /, 
