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I 1 . A. Hansen, 
drücke der Coefficienten //' (0. c), //'(O.s), F'(O.c), V'(O.s) geschehen 
können. Ich werde daher diese Entwickelungen ausführen. 
Aus dem für T im §. 5 (II) gegebenen Ausdruck folgt mit bloser 
Rücksichtnahme auf die Glieder, die für unsern jetzigen Zweck in An- 
wendung kommen, 
(^- = — G ( 1 . c) cos ( — — t— ^ j — Cr ( 1 . s) sin ( — ■+■ *) 
— H(\.c ) cos ( -+- f) — II ■ *) sin (q -+- 1 ) 
Sei ferner 
y+A-h T— — M( 1 . c) sin ( — rj-i-e) +1(1. s) cos ( — 
— N(0.c)s\nTj -+- N(0. s) cos rj 
— iV( 1 . c) sin -5- iV( 1 . s) cos (j^+e) 
T-\-T+X — — P (O.c) sin?/ -t- P (O.s) cos rj 
1) = Q (I „c) cos (— ?/- 4 -s) — 0(1. s) sin (— ?/+«) 
-»- /{ ( 0 . cjcos?/ — P( 0 .s)sin 7 / 
+ /{(1 . c) cos (tj-t-e) — ß(l.s) sin (?/+e) 
E= S(1 . c) sin ( — Tj+e) ■+■ S(1.s)cos( — 7 /+e) 
-I- T( 1 . c) sin ( 17 +e) -+- T( 1 .s) cos (?/-»-*) 
Die numerischen Werthe aller dieser Coefficienten sind bekannt , wenn 
man die Störungen zweiter Ordnung berechnet hat, da man alsdann die 
numerischen Werthe der Coefficienten nicht nur von T, sondern auch 
von y, X, D, E kennt. Multiplicirt man nun die vorstehenden Ausdrücke 
nach Anleitung des Ausdrucks (51) mit 
Jb = y -I- ß sin * — ey cos 6 
Jv— a — eß — ßcose — eysin t 
2 ~ = — a -+- %eß 
= — e/j -+• X sin t -f- /i cos t 
= /, cos 6 — u sin* 
COS» r 
wovon die beiden letzten die Ausdrücke (46) und (47) sind, so bekommt 
man, wenn man die Bedeutung, die //'(O.c) und //'(O.s) im Art. 118 
beigelegt worden ist, berücksichtigt, 
//'(O.c) =a j N(0.c)—P{0.c)\ 
+iß I G(1.c)— J?(1.c)+M(1.c)— iV( 1 .c)+ 2 e[ 2 P( 0 .c)— iV( 0 .c)]j 
+W\ G(1 1 .s) +M (1 .s)—N( 1 .s) | 
+ U !— 0(1 *c)+/?(1 .c) + S(1 .c) — T(1 .c)j 
+iP { — 2 c/{( 0 .s) - 0(1 ■ s) + /{( I , s ) -+- S (1 .s) — T( I . s) } 
