Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 309 
+820:80 und — 677''90 und in dem von u die Coefficienlen — I 1 1"47 
und — 22:08 des Arguments 1,0 gänzlich wegfallen, und im Ausdruck 
für v statt der Coefficienten — 409:85 und — 338740 desselben Argu- 
ments sehr kleine Coefficienten eintreten, während alle übrigen Slörungs- 
coefficienten sich nur sehr wenig ändern. 
134. 
Nennen wir wie vorher die Elemente, auf welche sich die als ge- 
geben angesehenen Störungen ndz, v und beziehen, c 0 , a 0 , y 0 , n 0 , i 0 , 
0 0 und beziehen die Elemente, welchen die gesuchten Störungen nd(z ), 
(v) und^ angehören sollen, mit (c), (a), (cp), (x), (i), (a). Es ist nun für 
die allgemeine Auflösung unserer Aufgabe gleichgültig, ob diese letzt- 
genannten Elemente mittlere sind oder nicht, nur muss jedenfalls vor- 
ausgesetzt werden, dass die einzelnen Elemente dieser beiden Systeme 
nur um Grössen von der Ordnung der störenden Kräfte von einander 
verschieden sind. Aus dem Umstande, dass v und r ideale Coordinaten 
sind, folgt schon, dass aus jedem der beiden genannten Elementen - 
Systeme und den denselben entsprechenden Störungen stets dieselben 
Werthe von v und r hervorgehen müssen, und wir haben daher fürerst 
den beiden folgenden Systemen von Gleichungen Gnüge zu leisten, 
nt + c 0 + ndz = c — e 0 sin e ; nt + (c) + nd'(z) = (e) — (e) sin (e) 
r cos f = a 0 cos e — a 0 e 0 ; (r) cos (f) = (a) cos (c) — ( a ) ( e ) 
r sin f = a 0 cos cp 0 sin e ; (r) sin (f) = (a) cos (cp) sin (e) 
v = f-ir tt 0 ; u = (jf) + (x) ■ 
r = r( 1+j/) ; r = (r) (1 +(^)) 
a 0 3 n Q - = Zt*(1 +«i) ; (a) 3 tr = /r ( I +m)J 
in welchen dem Vorhergehenden zufolge jedenfalls n der wahre Werth 
der mittleren Bewegung ist. 
135. 
Da wir in der Ermittelung von tid(z), (v), etc. die Cuben und höhe- 
ren Potenzen der störenden Kräfte übergehen werden, so können wir 
die vorgegebene Aufgabe leicht durch Hülfe des auf mehrere Veränder- 
*>che ausgedehnten Taylorschen Theorems lösen. Sei zu diesem Zwecke 
