Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 319 
während ndz selbst im Vorhergehenden durch die Anomalie £ 0 ausge- 
drückt ist, die von der folgenden Gleichung abhängt, 
nt ■+■ c = £<) — ßg sin £o 
so muss £ in diesen Coefficienten auf f 0 hingeführt werden. Es braucht 
dieses aber nur mit A und B vorgenommen zu werden, da daraus in C 
nur Grössen dritter Ordnung entstehen würden. Es ist leicht einzu- 
sehen, dass 
A=A + -^ndz 
B = B + %ndz 
wird, wenn 
A = sin £, 
B= — 
D ... Cn , — — — sin 2£ (1 
COS (f 0 0 2 COS (f Q 0 
ist. Da 
, — COS £ n — r— COS 2£ ( , 
2 COS (f 0 COS <f„ 0 2 cos cp 0 0 
1 dB dB 1 
dA dA_ 1_ 
dg de 1 — e 0 cos e 0 ’ dg de 1 — e 0 cos £ 0 
ist, und die Differentialquotienten von A und B nach e durch 1 — e 0 cos£ 0 
theilbar sind , so wird 
dA e 0 2 dB 2e 0 • 
dg cos '/o cos <f „ C0S ’ dg cos ip 0 ' 0 
und 
nd(z) — nch — Je -\-AJtp -\-B J% 
4 - ,>A - nd'z /</ 4 - fldz J% 4 - ö 
I 42. 
Der eben entwickelte Ausdruck enthält alle Glieder, die, wenn man 
die Grössen dritter Ordnung übergeht, der Strenge nach erforderlich 
sind; allein es ist noch ein Umstand zu betrachten. Wir sind jetzt im 
Begriff, den Ort des Planeten von den Elementen (c), (<p), (^), e tc. ab- 
hängig zu machen, während im vorstehenden Ausdruck nd(z) immer 
noch von £ 0 und c abhängt. Da man die Werthe der Elemente e 0 und c 
kennt, so kann man auch jedenfalls nd{z) durch diese berechnen; allein 
bequemer und angemessener ist es, den Ausdruck für nd{z) so einzu- 
richten, dass er auch von (e) oder (cp) und (c) abhängig wird, und es ist 
klar, dass diese Reduction wieder so ausgeführt werden muss, dass nS(z) 
