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sequence nécessaire de Ia continuilé, dans le cas d’une masse 
fluide incompressible, la surface du vase étant engendrec par 
la révolution d’une courbe quelconque. Dans une dissertation 
précédente nous avons démontré, par la méthode de M. Svanberg, 
cette propriété pour les fluides Incompressibles , quelle que 
soit la forme du vase. Ici, en généralisant cette démonstration, 
nous ferons voir, que la propriété en question a lieu meme 
pour les fluides compressibles, en supposant toutefois que l’é- 
quation de la continuité subsiste toujours. 
§. 1 . 
Du mouvement des particules fluides, situées 
au commencement du mouvement a la surface du 
vase. 
1. Si une particule quelconque du fluide se meut con- 
stamment suivant la surface du vase, il faut que la normale 
de la surface soit toujours perpendiculaire à la ligne qui indi- 
que la direction du mouvement de la particule. Par conséquent, 
si L^o est l’équation de la surface, rapportée aux axes rectan- 
gulaires, et que if, v, w indiquent la vélocité de la particule 
suivant ces axes, nous aurons a satisfaire à Téquation suivante 
dL dL dL 
- — n -\ e -j iv ~ O 
d X d y d Z 
et) 
Or, si au lieu des axes rectangulaires nous admettons des 
