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=r 
de 
d Ö+««. 
d.(fn[e) 
de 
de= — (p(o) 
^cp{e')—(f>,{e')-{-cp,(e") — g)„(ö'0+ ~<3Pn(0+‘Pu(2^) 
Or, nous trouvons aisément 
^{o)=q>j2Tv) j (p{e')=cp/e') j cp,{e")r:=(p„{e") dc. 
Enfin, puisque les éléments dont se composent les inté- 
grales définies de l’équation (18) ont toujours le meme signe, 
on obtient 
dn 
dli 
O 
dR, dR, 

de dz 
dR„ dR„ 
L II) 
de dz 
Æc. 
de. 
de. 
Il résulte donc néeessalremcut de l’équation (11) , que 
dans le mouvement d’un fluide compressible ou incompressible, 
enfermé dans un vase de forme quelconque, les particules conti- 
guës â la surface à un temps quelconque y resteront toujours. 
. 6. Il est évident que cette démonstration subsistera en- 
core dans le cas oîi le fluide s’écoulerait par un orifice quel- 
conque. Bien que l’équation (12) n’ait pas lieu entre les plans 
parallèles qui contiennent cet orifice, la propriété démontrée 
devra subsister en général, puisque la direction de l’axe des 
X est parfaitement arbitraire. 
