8i 
t 
vsr-^s rt 
tatum quam proxime aequalium, quum e contrario suctio ad 
marginem ex tota eaque finita fluminis velocitate c pendet. Hinc 
sequitur resistentiam non tantum ex vi inertiæ aquae, sed etiam 
ex fluiditate determinatum iri, quippe quum ambæ vires, inerr 
tiæ scilicet et fluiditatis , ibi ejusdem ordinis sint. 
Repraesentet h (figg. 16 et 18) distantiam CB a linea me- 
dia, ad quam valor cohæsionis dimidiae (i a) summam virium 
lateralium æquiparat. Lineae CB distantia CO , == BD , a plano 
sit = K. Gutta in B afficitur ex plano , condensatione crescen- 
te , quae in distantia K ponitur = | a. Omnis vis cohæsionis 
hujus guttae cum columna aquae interiori B' B " ita pondere 
aequata est. Antequam linea aquea B ' B" ad hanc distantiam 
a plano perveniret , omnes guttulae intra superficiem B B' B" B"[ 
junctæ fluebant. Valor distantiae K ope aequationis IX, sub- 
stituendo \ a pro pt determinari potest. Hæc major densitas, 
quse aequaliter omnino in omnia puncta lineae guttularum B B"\ 
agit, quum in directione fluminis aequationem IX observat,- 
perpetietur e contrario versus C in directione B B"' resistentiam 
plane inaequalem, ac versus /7, suctione etiam agente hanc par- 
tem versus. Situs guttulæ B ita, quod jam observavimus, de- 
lectus est, ut differentiam tensionis versus C et p cohæsio di- 
midia (ia) æquiparet. Aequilibrio temporis momento proxime 
subséquente turbato, quia valor ipsius p , guttula ad planum 
appropinquante, crescit, describet omnino guttula B curvam 
B P 7S i priusquam in 7S in flumen liberum init. Eandem orbi- 
1 1 
