La hauteur du son rendu par la première plaque 
a présenté une réelle difficulté d’appréciation. Ce 
son a paru compris entre mi A = 1303,6 et la moyenne 
1342,3 de mi A et de fa A — 1381, c’est-à-dire environ 
1/8 de ton au-dessus de mi A , ou environ 1323 v . 
En remplaçant dans la formule (a) ri et ri' par ces 
données approximatives, on trouve : 
n' n" _ 2069,2 X 3680 _ 7614656,0 _ 40 o* v./r, 
n — n' + n" ~ 2069,2 -f 3680 “ 5749,2 ~' 10 ^ 
résultat très voisin de celui de l’expérience directe 
1323. Nul doute qu’avec des plaques en laiton ou 
en bronze, plus homogènes et mieux ajustées, on 
obtiendrait des résultats plus exacts encore. 
Les nombres de vibrations qui, pour nos plaques, 
seraient en parfaite concordance avec la loi invoquée 
et avec la formule (a), sont les suivants, qui diffèrent 
très peu des résultats précédents : 
n = 1324,28; ri = 2069,2; ri — 3678,57 
Ces nombres donnent, en effet : 
pour la loi ou ne 2 = rie 2 =rie 2 = constante, 
ne 2 = 1324,28X 225 = 297963,0 ) diff _ 
ric 2 = 2069,2 X 144 = 297964,8 
ne'" 1 = 3678,57 X 81 = 297964,17 \ difL — 0,63 
Pour la formule : 
_ n’ n" _ 2069,2 X 3678,57 _ 7611697,064 _ , p 0/vs OQ 
71 n'-\-ri' 2059,2 -{- 3678,57 5747,77 “ 10-4 * 
Il est à peine besoin d’ajouter que l’on peut sub¬ 
stituer aux plaques carrées de notre exemple parti¬ 
culier, des plaques de figures quelconques semblables, 
pourvu que les côtés homologues de ces figures 
