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question. Il n’est pas douteux que cette impédence soit du 
même ordre que la cohésion vitale; au fond, elle en est un 
des aspects et son interprétation ne saurait être différente; 
elle provient, elle aussi, de l’intervention du dynamisme 
intra-atomique dans le monde extérieur à l’atome. 
L’impédence vitale semble pouvoir varier dans les limites 
assez étendues, par exemple, du simple au double. 
Êlectrocution. — Ce fait a été mis en lumière par les pre¬ 
miers insuccès que les américains ont essuyés dans l’appli¬ 
cation de l’électrocution comme peine capitale; on pourrait 
traduire la chose en disant : il faut une énergie électrique 
double pour électrocuter un malfaiteur, qui s’attend à son 
sort, que pour un honnête homme, non prévenu, inopinément 
touché par un conducteur à haute tension alternative. Le 
roidissement contre le sort fatal augmente incontestablement 
l’impédence vitale; ce qui démontre les connexions du psy¬ 
chisme avec l’électricité. De la même façon, des ouvriers 
électriciens, qui sont sur leur garde, peuvent supporter des 
décharges qui seraient mortelles pour d’autres. 
Si l’énergie électrique mise en jeu est suffisante, Pimpédence 
vitale est vaincue, la cohésion vitale se rompt et la mort 
se déclare brusquement. Mais alors l’énergie latente de 
vitalité, étant brusquement libérée, apparaît sous la 
forme dégradée de chaleur et l’on voit la température 
monter à un degré inusité. Cette crise de fièvre chaude après 
mort est, à mon avis, un des phénomènes les plus saisissants, 
les plus poignants qui puissent exister en biologie. 
Cherchons à évaluer cette surélévation de température 
dans le cas d’une êlectrocution absolue et complète; ce cas 
se réalise sûrement dans certaines fulgurations naturelles, 
suivies très rapidement de décomposition cadavérique 
généralisée. Considérons un gramme de matière vivante; 
soient C sa chaleur spécifique, Q sa chaleur latente de vitalité, 
0 la surélévation thermométrique; étant donné que le phé¬ 
nomène est très brusque et que la déperdition de la chaleur 
par rayonnement peut être considérée comme momenta¬ 
nément négligeable, nous pouvons écrire que toute l’énergie 
libérée est employée à élever la température, nous aurons donc 
C0 = Q 
