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tionnelle à l’excès 6 de la température du corps sur celle de 
l’enceinte et peut s’exprimer sous la forme 
dq— K 0 dt , 
la constante K dépendant de l’étendue et des pouvoirs de 
perméabilité calorifique des surfaces en regard, du corps et 
de l’enceinte. 
Or, 6 dt est l’élément différentiel de la surface limitée par 
la courbe de refroidissement et, en intégrant de 0 à oo , nous 
aurons : 
Q = / K 6 dt — K S, 
•s O 
S étant la surface comprise entre la courbe de refroidisse¬ 
ment et les axes de coordonnées. 
Appelons : 
S, la surface limitée par la courbe (1), 
S* la surface limitée par la courbe (2), 
S = S, — S, la surface de la boucle 
qu’elles laissent entre elles; 
Q,, Q*> Q 3 > l es quantités de chaleurs correspondant aux 
surfaces S,, S,, S, nous aurons : 
Q, * K S, 
Q, - K S, 
Q,= K2. 
Cette dernière quantité Q s exprime l’excès de la chaleur 
émise dans le premier cas sur le second, elle représente Véner¬ 
gie totale de vitalité. Nous savons qu’elle se décompose elle- 
même en plusieurs parties. Nous la divisons ici provisoirement 
en deux parties seulement, sauf à y revenir ultérieurement, et 
nous désignerons par 
q, l’énergie active, 
et 5 
q, la somme de l’énergie de réserve et de l’énergie 
nucléaire réunies; 
en sorte que nous aurons : 
Q, = q, + q= 
Il s’agit maintenant d’évaluer ces deux dernières quantités. 
A cet effet, nous allons supposer que la courbe (2) du refroi- 
