dissement physique glisse parallèlement à elle-même sur 
l’axe des temps jusqu’à venir couper la courbe (1) au premier 
point d’arrêt correspondant à la température de 14°,5, 
pour laquelle les deux courbes ont la même tangente, les 
deux vitesses de refroidissement étant momentanément les 
mêmes 1 . Nous supposerons alors que c’est seulement à partir 
de ce point qu’a commencé l’étude du refroidissement dan s 
les deux cas, l’origine des coordonnées étant reportée au 
point t = 1 h. 37’,5, abscisse du point d’arrêt 0= 14°,5. 
Appelons : 
S'| la surface actuellement limitée par la courbe (1), 
S' t la surface actuellement limitée par la courbe (2) 
transportée, 
S\—S', la surface de la boucle comprise actuelle¬ 
ment entre les deux courbes; 
et désignons par Q',, Q'„ Q' s les quantités de chaleurs cor¬ 
respondantes, nous aurons : 
Q', « K S', 
Q', - K S', 
Q', *= K 2'. 
Or, la dernière quantité Q' s n’est autre chose que la réunion 
de l’énergie de réserve et de l’énergie nucléaire, car la seconde 
boucle est dûe au retard du refroidissement provoqué par 
l’émission successive de ces deux énergies. Nous aurons donc : 
q, = K 2' 
et par conséquent, en tenant compte des relations précédentes 
q 1== K (2 — 2'). 
En faisant glisser une seconde fois la courbe (2) jusqu’à la 
faire couper la courbe (1) au second point d’arrêt correspon¬ 
dant à la température 6 = 2°,5, on isolerait, entre la courbe (1) 
et la courbe (2) transportée, une dernière boucle dont la su¬ 
perficie serait proportionnelle à l’énergie nucléaire. Comme 
1 On a ainsi un point de contact d’ordre supérieur, les deux courbes étant 
tangentes tout en se coupant (point d’osculation). Si l’on fait se croiser 
les deux courbes en tout autre point que les deux points d’arrêt, la courbe(l ) 
passera toujours au-dessus de la courbe (2); car, le refroidissement étant 
plus lent dans le premier cas, l’ordonnée de la courbe (1) décroît moins 
rite que l’ordonnée de la courbe(2). 
