3 
2 n 
b) 
W 1 = R ± \ J x 2 d t = 
o 
2 7T 
W 2 = R 2 \ J 2 d t = 
n m á 1 ( b 2 — co 2 ) 2 + 4 ů 2 2 co 2 
~L 1 P 2 +g 2 
7t CJ Ó 2 k 2 CJ 4 „ „ 
“TT P+T £ ° 
a energie IV, jež se spotřebuje v celém systému, 
TF - TF, + TF, = — AÍ&_ - < ° 2 ) 2 + 4 V ^i _±. fe 2 <>2 < *_ E? 
VV VV 1 -f- VV 2 ^ p2 _|_ ^2 ^0 
Celá energie nahromaděná v kruhu primárním (C7J neb sekun¬ 
dárním (č/ 2 ) je rovna maximální elektrostatické a tedy: 
JT _ ! r p 2 _ 1 (&2 — O 2 ) 2 +4ď2 2 C0 2 2 
u i — 2 Ul 1 — 2 L ± P 2 -f Q 2 1 0 
1 
k 2 
tj — _r f 2 — 
2 “ 2 2 2 2 L X P 2 + <? 
a energie v celém systému nashromážděná 
1 
b 2 E> 
v~v i V - * Ž >1 {(ž >2 — ÍO 2 ) 2 + 4 <y 2 2 O) 2 } + 6 2 o 4 
u — u i + u 2 — ~YL 7 p2 + ga 
Poněvadž logarithmický dekrement útlumu pro jednoduchý oscillu- 
jící kruh jest (při malém útlumu) též dán poměrem oné energie, jež za 
jednu periodu v kruhu tom se spotřebuje (promění v teplo, záření atd.), 
k energii v kruhu tom nashromážděné, budu v dalším logarithmickým 
dekrementem systému rozuměti výraz tímto poměrem (pro systém) defino¬ 
vaný. 1 ) 
V případě našem vychází pro logarithmický dekrement horním způ¬ 
sobem definovaný: 
z/ = 
■. , A__ 
oj ó\ ó\ ( b 2 — co 2 ) 2 + 4 d 2 2 co 2 
K 
b< 
k 2 co 4 
b i (b 2 — o. 2 ) 2 +4ú 2 
2 „2 
Výraz tento bude co nejmenší (předpokládaje d' 2 značně menší než d x ) 
a sice bude se blížiti hodnotě bude-li splněna podmínka, že 
b 2 
(b 2 — a. 2 ) 2 + 4 ó 2 2 uj 2 jest malé proti k 2 « 4 . 
J ) Není .snad zbytečno upozorniti na to, že tento poměr jest závislý od formy 
oscillací skutečně v kruhu probíhajících, a že tedy byl by jiný pro oscillace tlumené, 
jež by vznikly po vypnutí zdroje, než je při netlumených oscillacích zdrojem udržo¬ 
vaných. 
VII. 
