4 
Vedeme-li cívkou indukční proud harmonický, jehož amplitudu označíme i 0 , 
vyjádří se proměnná intensita proudu cívkou procházejícího 
(i) 
i x — i Q sin w t , 
kdež 
značí nám úhlovou rychlost pohybu amplitudy, dosadíme-li za 
změnu harmonickou pohyb rovnoměrný v kruhu. Tato rychlost úhlová co jest 
v případě našem hodnotou stálou, jelikož, jak výše uvedeno, počet obratů in- 
duktoru a tedy i T, t. j. doba jedné periody, jest stálá. 
Rozdíl potentialu, spád elektrický ve svorkách cívky, bude výslednicí dvou 
spádů a sice spádu e t , který odporem obvodu proudového vzniká, a spádu e 2 
následkem indukce vnitřní síly elektromotorické. Bude tedy 
n* 
e 
2 
= L 
di 1 
~ďf ’ 
kdež r odpor cívky a L koeficient indukce této cívky značí Harmonický proud 
cívkou procházející vyvolává v cívce harmonickou změnu silokřivek, a tím vzniká 
indukce, jíž síla elektromotorická na této změně jest závislá. 
Jest totiž 
db 
dt 
kdež n počet závitů cívky, a b harmonicky proměnlivý počet silokřivek značí. 
Jelikož počet silokřivek na intensitě proudu jest závislý, bude 
^2 
db di 
d i dt 
Ve cívce však roste počet silokřivek b s intensitou v přímém poměru, 
jest tedy 
L 
hodnotou stálou. Jelikož při následujících pokusech odpor cívky se nemění, 
jsou obě hodnoty odpor i koeficient indukce hodnotami stálými. 
Výslední spád ve svorkách cívky 
E — e i ~t~ e <i 
i _ • i j di j 
h = ru L —H- 
1 ~ dt 
čili dosadíme-li za i x a 
di , 
~dt 
příslušné hodnoty z rovnice (1), obdržíme 
(2) E — r i 0 sin co t -}- L co i 0 cos co t ; 
dosadíme-li 
ri 0 = A cos B 
a L co i 0 = A sin B 
XT. 
