13 
Zvolili jsme konati řadu pokusů se svazkem pečlivě isolovaných drátů 
železných, ve kterých dalo se očekávati, že Foucaultové proudy jen podřízený 
vliv na stav magnetický míti budou, a s jádrem plným, ve kterém opět účinek 
hysteresis vzniklý zatlačen bude účinky proudů Foucaultových. 
Rozbor theoretický. 
Vedeme-li cívkou, v níž se nachází svazek drátů železných neb plné jádro, 
proud harmonický, jehož amplitudu vyjádříme z 0 a jehož intensitu proměnnou 
bude proud cívkou procházející vyjádřen rovnicí 
(1) i x — i 0 sin co t , 
2 ti 
když opětně co = —— značí úhlovou rychlost amplitudy, dosadíme-li za 
změnu harmonickou pohyb rovnoměrný v kruhu. Tato rychlost úhlová 
jest v tomto případě, jak v případě předešlém s pouhou cívkou hodnotou 
stálou, jelikož počet obratů induktoru, tedy i doba periody T v stejné míře 
se udržovala. Rozdíl potenciálu čili elektrický spád ve svorkách spirály bude 
opět výslednicí spádu e x , který odporem obvodu proudového vzniká, a spádu e 2 
následkem indukce vnitřní síly elektromotorické. Bude tedy 
e \ = r 
značí-li r odpor elektrický cívky a 
db 
značí-li n počet závitů cívky, a b period, proměnlivý počet silokřivek. jelikož 
počet silokřivek na intensitě proudu závity procházejícího jest závislý, bude 
db di 
e * = n ~dJ ~ďJ ' 
V předchozích pokusech vyšetřeny meze, ve kterých počet silokřivek 
a intensita proudu jsou přímoúměrné, a v těchto mezích také následující po¬ 
kusy konány byly, lze tedy 
db 
n 
di 
a L x považovati za hodnotu stálou, bude tedy 
*2 
= L , 
di x 
dt 
Následkem hysteresis však, jak v předcházejícím odstavci šíře dovoženo, 
opozdí se magnetismus čili počet silokřivek vzhledem na intensitu magnetisující, 
a jelikož síla elektromotorická vnitřní na změně počtu silokřivek jest závislá, 
opozdí se i síla elektromotorická vnitřní vzhledem na procházející proud, i lze 
toto opoždění vyznačiti symbolem, jak již Ferraris 1 ) učinil 
') Ferraris Mem. della Reále. Acc. d. Sc. d. Torino. Ser. II. T. 38. 1887, 
XI. 
