1G 
Z rovnice této najdeme amplitudu skutečného proudu 
i —_ e o 
0 Ví ' !2 + ( ío/ ) 2 ’ 
z čehož opět plyne 
~l~ = Ve 2 + (*,/)* = * 
výslední odpor cívky. Jak již uvedeno, jest ohmový odpor cívky r hodnotou 
stálou, to udržuje se stále ve stejné míře a intensita proudu cívkou prochá¬ 
zejícího udržuje se v mezích, ve kterých dle vyšetřených případů i L A lze za 
hodnotu stálou pokládati, bude tedy i celkový odpor spirály 
^ = V ( , 2 + (/co ) 2 
hodnotou stálou, jestliže ó' rozdíl měny magnetickým stavem prostředí a inten¬ 
sitou proudu cívkou procházejícího se nezmění. Jak z pokusů následujících 
(> 
seznáme není poměr —X čili celkový odpor R hodnotou stálou, ale mění se 
s intensitou proudu. Celkový spád ve svorkách cívky jest tedy na intensitě 
závislý a závislost tuto lze vyjádřiti vztahem 
e 0 — a t Q -f- /? , 
kdež a a /? konstanty značí. Připomínáme, že tato závislost vyjadřuje jen při¬ 
bližný vztah, jen v mezích intensit v našem pokuse uvedených. Pro intensity 
nad a pod touto mezí se nacházející závislost tato pozbývá svého významu. 
Kdybychom přesněji chtěli vyznačí ti závislost tuto, hledíce hlavně k intensitám 
pod mez dolení, bylo by spíše na místě vyjádřiti křivkou k ose X vydutou. 
Přibližná však závislost, svrchu dovožená, stačí nám k důsledkům, které hodláme 
v následujícím ze vzájemnosti této vyvoditi. 
Práce elektrická výsledního spádu v cívce konaná rovná se součtu prací, 
které se konají spádem elektrickým, vznikajícím odporem cívky a spádem vzni¬ 
kajícím vnitřní indukcí. Bude tedy dle obr. 4. 
( 6 ) 
^5-cos B 
T i 2 
J ^i l o 
sin d 
Srovnáme-li výraz práce v případě tomto s výrazem práce elektrické, 
konané v pouhé cívce, seznáme, že v případě tomto práce vnitřní indukce 
nerovná se nulle, jako při pouhé cívce, ale má určitou na d závislou hodnotu. 
Celá práce v cívce konaná skládá se tedy ze dvou částí. Z práce, která se jeví 
oteplením drátů cívky, tedy z práce v obvodu proudovém konané, a z práce, 
která mimo obvod proudový v poli magnetickém se vykonává a hysteresis 
neb Foucaultovými proudy vzniká. — Z rovnice předcházející jde 
co L 1 i { 2 
e n i. 
°- sin d 
2 
cos B — ~ 7 z~~ 
= H 
kdež H práci mimo obvod proudový značí. Práci tuto vypočteme, když od 
celé práce elektrické v cívce spotřebované odečteme teplo, které skutečným 
proudem v cívce vzniká. 
XI. 
