18 
vypočtena energie elektrická, která odporem ohmovým v cívce v teplo pře¬ 
chází, a sice v jednotkách wattových. 
T = r i' s * , 
kdež odpor cívky r — 0*287. *) Ve sloupci H vypočtena jest práce mimo obvod 
proudový v magnetickém poli konaná. 
Dle rozboru theoretického předem uvedeného vypočte se práce mimo 
obvod proudový konaná, odečteme-li energii elektrickou, která v obvodě prou¬ 
dovém v teplo přechází, od celé energie, která ve svorkách cívky se spotřebuje 
H=w — T. 
Sloupec B obsahuje úhel, kterým výslední spád liší se od měny skutečné 
cívkou procházejícího proudu. Jelikož 
i ^ 
- Q - 0 cos B = i' s d* s cos B = w , 
u 
kdež z' s a ď s měřené intensity a výsledné spády značí, a w měřenou spotře¬ 
bovanou energii ve svorkách cívky, lze tento rozdíl měny vypočítati ze vzorce 
Z s d s 
Sloupec E r obsahuje spády elektrické, které následkem vnitřní síly elektro¬ 
motorické, tedy následkem vnitřní indukce vznikají. 
V trojúhelníku (obr. 4.) vyznačen jest tento spád přímkou ac , kdežto 
strana bc zobrazuje celý spád ve svorkách cívky měřený voltmetrem Cardewa 
a strana ab zobrazuje spád odporový. Jelikož úhel B v trojúhelníku tomto 
jest znám, lze E f vypočítati. Z hodnot těchto seznáme, že jen nepatrně se liší 
od hodnot spádu celkového, jelikož spád následkem malého odporu ohmového 
jest malý. Sloupec d obsahuje hodnoty úhlů, které měří rozdíl měny stavu 
magnetického a síly magnetisující, a který vzniká tím, že v poli magnetickém 
tedy mimo obvod proudový práce se koná. Úhel tento stanoví opoždění stavu 
magnetického vzhledem na sílu magnetisující. Tento úhel doplňuje se s úhlem, 
který měří rozdíl měny vnitřní síly elektromotorické a skutečného proudu závity 
cívky procházejícího na 90°. Práce, kterou vnitřní síla elektromotorická koná, 
vypočte se ze vzorce 
z/' i' s sin d = H . 
kdež H práci mimo obvod konanou značí, z čehož 
sin d = 
H 
ď i’s * 
V pokusech dřívějších shledán odpor cívky r = 0326, tedy odpor větší následkem 
oteplení při pokusech předcházejících hlavně s plným válcem železným. 
XI. 
