38 
Werden die oben gestellten Bedingungen der theoretischen Betrachtung 
zu Grunde gelegt, und befindet sich in dem Schliessungskreise eine einfache 
Inductionsspule, durch welche ein harmonischer Strom geleitet wird, dessen 
variirende Intensitat durch die Gleichung 
(1) i x — z 0 sin co t 
2 n 
ausgedruckt wird, wo i 0 die Amplitudě ca = ^ , wo T die Periode des 
Stromes bedeutet, so wird das resultirende Gefalle in den Klemmen der Spi¬ 
rále durch die Gleichung 
E— A sin (w t -|- B) 
bestimmt; wo A die Amplitudě des Gefálles bedeutet und aus der Gleichung 
(2) A = y[(Wo) 2 + (X«2 0 ) 2 ] 
berechnet werden kann, wáhrend B die Phasenverschiebung des result. Gefálles 
in Bezug auf den durchgeleiteten Strom bedeutet und aus der Relation 
ermittelt werden kann. 
Aus der Gleichung (2) ist ersichtlich, dass die durch den Ohnťschen 
Widerstand und durch den inductiven Widerstand erzeugten Gefalle in Qua- 
dratur sind und demnach durch ein rechtwinkliges Dreieck dargestellt werden 
konnen, in welchem die Katheten die beiden Gefalle und die Hypothenuse 
das resultirende Gefalle bedeuten. Bezeichnet man die Amplitudě mit e 0 , so 
wird der resultirende Strom durch die Gleichung 
sin o ot 
V ^+(^ ra ) 2 
bestimmt. Die Gesammtarbeit, welche in der Spirále geleistet wird 
€í\T t 
r i. 
/^ircos^ 2 
^ Z "° ~ cos 90° 
also 
P = 
r i c 
Es wird die ganze Arbeit in den Windungen der Špule in Wárme ver- 
wandelt Durch die innere Induction wird also in diesem Falle keine Arbeit 
geleistet. Indem nun die in der Špule verbrauchte Arbeit mit dem Wattmeter 
gemessen und die in den Windungen nach dem Jouťschen Gesetze erzeugte 
Wárme berechnet wurde, konnte die oben angefuhrte theoretische Folgerung 
experimentell bestátigt werden. 
Wenn man in die Špule ein Eisendrahtbundel oder einen Eisenkern legt, 
so wird auch Arbeit im magnetischen Felde geleistet. Dadurch wird der 
Magnetismus in Bezug auf den magnetisirenden Strom verzógert und da die 
inducirte elektrom. Kraít von dem magnetischen Felde abhángig ist, so erfolgt 
XI. 
