4 
h. v > — h' -j- {h 0 — h') — 
r 3 -(r- H) 3 
(r — v') 3 — (r — H) 3 
i z , .i , A v' , v' 2 . 2-575 \ 
-h+(h 0 -h)[ i + _+_ + ^ 2 .— ); 
o < ov < i. 
(6) 
Kdybychom předpokládali, že mimo hmotu takto rozloženou je roz¬ 
ložena vně plochy vyrovnaného tlaku ještě hmota s hustotou, závislou 
jen na vzdálenosti od plochy vyrovnaného tlaku (stejnou v oborech pod 
mořem i pod pevninou), nemělo by to na další výpočty vlivu. 
K stejnému rozložení hmoty vedou tyto předpoklady: 
Pro pevninové obory: Od hladiny moře po povrch země (do výšky a) 
je rozložena hmota s hustotou h 0 , od plochy vyrovnaného tlaku po povrch 
země kompensující hmota s hustotou h v ' takovou, že celková hmota 
K {{v + *0 3 — r 3 } + K’ \{r + ^) 3 — [r — H) 3 } = 0. 
Pro obory pod mořem: Od hladiny do dna moře je rozložena hmota s hu¬ 
stotou h’ — h 0 , odtud po plochu vyrovnaného tlaku kompensující hmota 
s hustotou h'. V ', takovou, že celková hmota 
[h' - h 0 ) \y 3 —(r - v') 3 } + h'. v . {(r - v') 3 - (r - H) 3 } = 0. 
(V těch pevninových oborech, které sahají po hladinu moře, není hmoty, 
jež by měla býti uvažována.) 
K srovnání uvádím předpoklady Hayfordovy: 1 ) 
Pro pevninové obory: Od hladiny moře po povrch země (do výšky v) 
je rozložena hmota s hustotou h 0 , od plochy vyrovnaného tlaku po hla¬ 
dinu moře kompensující hmota s hustotou 
7 V 
h °~H 
Pro mořské obory: Je-li hloubka moře v', je od hladiny moře do 
h — h' 
hloubky v' , -rozložena hmota s hustotou — h 0 a od hladiny moře 
K 
po plochu vyrovnaného tlaku kompensující hmota s hustotou h 0 
H K 
Podržíme-li ve vzorcích ( b) ještě členy, které mohou dosáhnouti as 
K 
1 
o 
bude: 
10 4 ’ 
10 4 * 
/ V 
v 2 
. 5 ? 
II 
v 1 ~~H 
H 3 
H 4 
yH 
- »>') ■ 
h. v ' — h r -f- [h q — h 
> 0+4 + 7 
'2 
H 3 
,'4 
.'2 
H 3 1 H 4 
10 5 
6-077 <^'£0, 0<# 2 ' < 
—- 1 
10 5 
1 rH ^ 
8-911. 
7 ); (h) 
0 cit. práce, str. 68 — 9. 
XXXII. 
