21 
Pro hodnoty efektivní bude ovšem zřejmě 
X • /o x2 , x2 r* x x / i X , x \ 
= tk Rk , &k 1 — Ck + 1 + &k + 2 -' 2 Ck + \ Ck + 2 COS (ýk + 1 —' tyk + 2) 
Cok — ik R», &k = ik R' • 
Efekt v &-tém ramenu hvězdy 
Wk — eu ik cos cok , 
tedy efekt ve všech ramenech hvězdy 
2 Wk = 2 ek ik cos (x> k . 
Nékteré důsledky obecné. 
Bylo již dovoženo 2 e k t = 0, E i kt = 0, E cc k = 0, E = 0. Zřejmě 
jest též 2 e k ť = 0. Dále dokážeme 
E e ck t = sin v t {? 0 2 a k + Q 0 E fi k } — cos v t {r 0 2 — q 0 2 a k ) = 0 
2 ě k t = sin v t {/ 2 a k + q' 2 /3*} — cos v t {/ 2 j} k —■ q 2 ak} = 0. 
Avšak 
2 eu není obecně rovno nulle. 
Neboť 
2 cit = sin v 12 [a k r k . + Qk) — cos v 12 (0* r k — cc k g k ) ^ 0. 
II. a) F praksi lze často s nevelikou chybou poloHti 
r' = 0, q' = 0, r Q = 0, (> 0 = 0. 
Ale v tomto případě nedocílíme valného zjednodušení obecných 
rovnic, leda toho, že všude odpadnou tečky nahoře, t. j. 
řk = Yk , Qk = Qk , Řk = Rk , G)k = G>k , tg ®k = — , 
Vk 
ak Rk = E [cos (c Ok + k —'1 &) — ■ U cos co k + V sin ©*], 
Pk Rk = E [sin [G) k + k —d fř) — U sin co k — V cos ro*]. 
Pro napětí síťové najdeme výrazy značně zjednodušené 
O- 
e kt == &k+i, t ’ Ck+ 2 , t == Ei j sm (v t • ijjk ) > Ek 2 E sin ^ > 
efektivní e k ' = e' = 2 e sin — , = 2 £ + 1 -• 90°. 
Z z 
Napětí mezi dvěma libovolnými dráty &-tým a h -tým 
h & h 
e'k, h,t — 2 e'h- 2 , t = 2 E sin — sřw (v t — ý'h- 2 ) = E\ t h sin (v t — if>'k, h) 
h = k +1 Z /t = /s +1 
XIV. 
