24 
V obrazci (7) znamenej s úhel mezi kmitosměrem rychlejší vlny 2. 
v desce A a mezi kmitosměrem rychlejší vlny (4, 6 ) v z/". Předpokládejme, 
že dopadající světlo jest lineárně polarisované, to jest, že v bodě O není 
ještě fásové difference mezi 1, 2. Chceme-li obnos této veličiny vyšetřiti 
pro vlny z dvoj desky vystupující, musíme znáti komponenty optického 
pohybu dle 3,5 a 4,6 ve společné rovině K. Methodou nahoře uvedenou 
obdržíme pro ně tyto výrazy: 
( 3 , 5 ) = A l cose sin (ť —# 3 ) + A 2 sine . sin (^'—— 0 * 5 ) = P 3 sin (ť — & 3 ) 
( 4 , 6 ) = — A x sins sin ( ť —9 4 ) -\-A 2 coss . sin (ť — fr 6 ) = P 4 sin [ť— © 4 ), 
při čemž 
P 2 = ^4 4 2 cos 2 s + A} sin 2 s + 2 A ± A- 2 sin e cos e cos (# 3 — 
P 4 2 = A x 2 sin 2 s + A 2 2 cos 2 s — 2 A x A 2 sin s cos s cos (&4 — 8 g) 
.(18). 
P 3 P 4 sin (& 3 — © 4 ) = sin s cos a. [A 2 2 sin (9- s —9 6 )— Afsinifi 3 —frj] + 
+ A\ A 2 [cos 2 s sin (íř 3 — — sin 2 s sin (9% — 9- 4 )], 
| P 3 P 4 cos (® 3 —& 4 ) = sins coss[A 2 2 cos (fr 5 — íř 6 )— A l 2 cos(d' 3 — 0- 4 )] + 
A X A 2 [cos 2 s cos ( 0*3 — 9- 6 ) — sin 2 £ cos (& 5 — íř 4 )]. 
Z obrazce ( 6 ) plyne 
= 
A 
cos .a i 
sin 6 
+ 
v i 
A 
neb 
COS G 
3 
sin o 
1 
^3 
cos g x ' V sin g x cos g 3 ' V sin g , 
+ 
A B sin g 
“— v — 
O' B sin g 
~V~ 
sin g A O' 
V 
, sinG\ , ] 0 * 
i = ctgG y + A cosg 3 J H- 
O' B = ď tgo 2 + z/" tg o e ... 
B sin g 
~T 
(19a) 
Znamená-li A délku vlny ve vakuu, obdržíme píšíce 2 n sin g / A — h 
po vynechání člena O' B sin g / V, který při tvoření differencí (-9*—Dy) 
bez toho vypadne, 
t> 3 = h (z/' dg g . + z/" ctg o z ), «•„.= h (ď dg <?, + z/" dg o t ) \ 
= h (A' dg g 2 + j" dg g s ), = h (ď dg <s 2 + zj" dg <r 6 ) ) 
— ^6 = h d" (ctg Os —dg o 6 ) = d", — = h zZ" (dg o 3 —dg oM 
^4 — ^5 = d' + h A' [ctg g 4 — ctg g 5 ), při čemž i . (21) 
ó ' = h A ( ctg g x — ctg g 2 ) . J 
XXXIX. 
