146 
Domenico Chelini 
Avremo inoltre 
(f- - ) = ~ P \ 
Trattandosi adunque del tetraedro, coordinati che siano nel 
suo centro di gravità O tre assi Ox , Oy, Oz che passino 
rispettivamente per i punti di mezzo delle tre paja di spi¬ 
goli opposti, i sei integrali (A) rimangono determinati, es¬ 
sendo i primi tre 
fx'dM=?Lp\ f/dM = ^ q \ fz 'dM^r\ 
e risultando eguali a zero i tre ultimi fyzdM , fzxdM , 
fxydM. 
Vedremo in seguito che, conosciuti questi integrali, si 
può assai facilmente determinare tutto ciò che, nel tetrae¬ 
dro, si riferisce ai momenti d’ inerzia intorno ai varii assi 
di rotazione ; e che, conseguentemente, una simile deter¬ 
minazione può pure ottenersi per qualsivoglia poliedro, de¬ 
componendolo in piramidi triangolari. 
Il Sig. Binet è stato il primo ed a mia cognizione il 
solo geometra che abbia trattato con successo questo ar¬ 
gomento nella Memoria intitolata Teoria degli assi con - 
jugati e de ’ momenti d* inerzia de’ corpi , e da esso pre¬ 
sentata all’Istituto di Francia nel 1811 (Journal de V Eco- 
le Polytechnique, cahier 16, tom. 9). « Per dare agli assi 
principali od al sistema degli assi di cui mi occupo, una 
definizion comune, io sono stato condotto, dice il Sig. Bi¬ 
net nella sua Memoria, a chiamar momento d 9 inerzia di 
un corpo rispetto ad un piano , la somma de’ prodotti di 
ciascuna delle molecole di questo corpo pel quadrato della 
sua distanza dal piano, questa distanza essendo misurata 
parallelamente ad una retta data. Fra tutti i piani che pas¬ 
sano per uno stesso punto, quello che rende questo mo- 
