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Domenico Chelinj 
delle quali la (2) in p darà colle sue tre radici i momenti 
principali intorno al punto a(3y , le (1) daranno le dire¬ 
zioni degli assi principali corrispondenti, essendo il valore 
di u dato dalla (3). 
Si osservi che la quantità u espressa da 
u •=. al - f- firn -+- yn 
rappresenta la distanza tra i due piani paralleli, condotti 
pel centro di gravità e pel punto a$y perpendicolarmente 
alia direzione Imn. Ora, siccome ponendo 
j p 0 = al 2 -+- brrP -+- crc 2 , 
il momento d’ inerzia P diviene 
P= Pi + Mu\ 
possiamo stabilire che: Il momento d’ inerzia preso rispetto 
ad un piano qualunque , è uguale al momento d* inerzia 
preso rispetto al piano parallelo condotto pel centro di gra¬ 
vità , più il prodotto della massa pel quadrato della distanza 
de’ due piani. 
Vili. 
Gli assi permanenti di rotazione di data direzione Imn 
essendo, generalmente parlando, in un medesimo piano, 
ed i loro centri di permanenza afiy essendo tutti sopra 
un’ iperbole equilatera, le coordinate a , 0, y di quest’ iper¬ 
bole considerata nello spazio debbono esser funzioni cia¬ 
scuna di una medesima variabile indipendente, e la varia¬ 
bile indi pendente che qui si offre spontanea è la quantità u , 
cioè la distanza tra il centro di gravità ed il centro di uno 
qualunque degli assi permanenti, stimata nel senso della 
direzione comune di questi. Infatti 1’ equazioni (1) che 
precedono, essendo 
P = Po u\ 
