219 — 
jonerne. Billederne viser at jonerne ordner sig som traader i 
luften og markerer den vei katodestraalen har passert. (Fig. 1). 
Yi ser, at der paa denne rnaate blir et slags gjensidighets¬ 
forhold mellem katodestraaler og røntgenstraaler. Naar 
katodestraalerne i røntgenrøret støter paa materie (antikato- 
den), utsendes røntgenstraaler. Katodestraale-energi transfor¬ 
meres til røntgenstraale-energi. 
Omvendt, naar røntgenstraalerne støter paa materie, ut¬ 
sendes katodestraaler av stor hastighet. Vi faar en overføring 
av røntgenstraaler til katodestraaler. 
Det viser sig, at der her gjælder en ganske enkel lov for 
denne gjensidige overføring, som bygger paa den forestilling, 
at røntgenstraale-energien er samlet i bestemte kvanta. Hvis 
katodestraaler av hastighet v støter mot antikatoden, vil den 
høieiste frekvens f for de emiterte røntgenstraaler være bestemt 
ved ligningen: 
h f — 1 m v 2 
h er den saakaldte Planck’ske konstant, som er lik: 
6.55 • f 0- 27 
og h • f er energi-kvantumet. 
Ligningen uttrykker, at i gunstigste fald vil katodestraa- 
lern.es energi helt og holdent overføres i et energi-kvantuin 
røntgenstraaling. 
Naar omvendt røntgenstraaler av frekvens f træffer 
materie, vil den største hastighet v som nogen av de sekun¬ 
dære katodestraaler opnaar, være git ved uttrykket: 
V 2 m v 2 = h f. 
Yi faar altsaa ret og slet en omvending av den første lig¬ 
ning. 
Vi staar her overfor en av de yderst enkle men mysteriøse 
relationer, som istandbringes paa grundlag av kvant-foi estil- 
lingen, og som vi i saa stor utstrækning har faat anvendelse 
for ikke mindst i teorien for røntgenstraalerne. 
Naar røntgenstraalerne træffer materie, opstaar ikke 
alene sekundære katodestraaler, men ogsaa sekundære rønt¬ 
genstraaler, og studiet av disse har ført til overordentlig betyd- 
ningsfulde resultater, som jeg her antydningsvis skal nævne. 
De sekundære røntgenstraaler falder i to grupper, den 
saakaldte »spredte straaling«, der er av væsentlig samme art 
