100 
SCHMIDT SÁNDOR : 
gek csak egy-egy kristályról származnak, ott ennélfogva nem lephet meg a 
mert és számolt értékek szembeötlő eltérése, kivált ha a középeltérések is 
nagyobbak, mint a b : d, m : d, m 3 : z adataiban, vagy ha csak egy élen 
méretett az ólszög, pl. az a : d, n 3 : y, z 1 : c és z 1 : p hajlásainál. 
A kristályok optikai orientálása megfelel az egyszimmetriás rendszer¬ 
nek. A szimmetria tengelyhez mint övtengelybez tartozó öv lapjain a meg- 
sötétedés a szimmetria tengelyhez egyközesen orientált, a többi lapokon az 
eleken hajolt irányban következik be. A szimmetria síkban a legkisebb (c) 
meg a legnagyobb (a) optikai rugalmasság tengelyei vannak, melyeknek 
hajlását és elrendezését a vertikális geometriai tengelyhez a II. tábla 6. raj¬ 
zán vázoltam. Az extingválás mértéke Na fényben részletesen a követ¬ 
kező, u. m.: 
c . c = 46° 20', 3 mérés, —° 14' +d 
a. c = 43° 39', 3 mérés, 1° 44' + d. 
Az optikai tengelyek síkja tehát a szimmetria-sík és a geometriai a és c 
tengelyek tompa belső szögében a positiv, a hegyes belső szögében pedig a 
negatív középvonal van, ez az utóbbi egyúttal az első középvonal, e kristá¬ 
lyok optikai karaktere tehát negatív. 
A két középvonalra normális irányú lemezeket köszörülnöm csak 
közelítően sikerült, a miben lényeges akadály volt, hogy e kristályokat a 
szokott módon, melegen folyós ragasztóba explodáló természetük miatt nem 
ágyazhattam. A két praeparatum így nem normális pontosan az illető közép¬ 
vonalra, hanem a lemezek bár nem túlságosan, de mégis egy irányban 
kissé ferdék. 
Konvergáló poláros fényben a tengelypontok mindkét lemezen már 
tül vannak a látás térén, ezert az optikai tengelyek látszatos nyílását Sesarn- 
olajban mertem meg a következő eredménynyel, u. m.: 
n +d n +d 
2H a = 96° 22'. 3.—° 2'. 25, 5°C, Na. 95° 23'. 3 . — 0 15'. 25,02°C, Li. 
2H„ = 97° 52'. 3.—° 3'. 24, 75°C, Na. 98° 22'. 3.—° 2'. 25, 8°C, Li. 
Ezen adatokból pedig: 
2V a = 89° 20' Na lángban, 25, 1° C 
2V a = 88° 41' Li lángban, 25, 4° C 
A tengelyek dispersiójának sémája tehát: p<o, ezen partiális dispersio 
nagysága: —° 39'. Az a. (100} lappárján keresztül konvergáló poláros 
fényben a középponthoz közel egy tengelynek képet látni, szintúgy a c . (001} 
lapjain is, csakhogy ez utóbbi lapjain a tapasztalt egy tengelynek képe a 
középponttól valamivel jobban eltér, névszerint a kristály hátsó, Natjmann 
értelmében positiv tájéka felé. Elég vékony lemezek is monochromás fény- 
( 74 ) 
