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wird. (NB. Hierbei ist Eeibung und Trägheitsmoment 
der Bollen etc. der Einfachheit wegen nicht in Be¬ 
tracht gezogen.) 
III. Versuch. Schnürende B trägt p, Schnürende A trägt p + q, auf 
die Wagschale C ist p + q aufgelegt. 
1 ) Damit p + q zunächst noch nicht sinken kann, ist 
der Faden bei A in das Zapfenende eingehängt; 
wiederum kann der Faden jetzt sich nicht bewegen, 
während der Waghalken frei beweglich ist. — Der 
Waghalken bleibt aber horizontal. 
2 ) Man hänge nun die Schleife bei A aus; der Faden 
beginnt sich zu bewegen, das Gewicht bei A sinkt, 
gleichzeitig aber steigt der Waghalken bei A. — Um 
dieses Steigen des Wagbalkens zu hindern, muss bei 
C ein bestimmtes Gewicht weggenommen werden, 
welches sich wiederum sowohl nach Barentin’s, als 
nach meiner Kechnung gleich ergiebt. 
Die Erscheinungen II, 2 und III, 2 werden von Poggendorff und Ba- 
rentin durch die zwei Annahmen erklärt, dass das steigende und fallende 
Gewicht schwerer, resp. leichter werde und dass die Kraft, welche den 
Wagbalken bei A angreift, das am Schnürende angebrachte Gewicht sei. 
In der That ist aber die Kraft, welche den Wagbalken bei A an¬ 
greift, der auf die Axe der Rolle A durch den übergelegten Faden aus¬ 
geübte Verticaldruck, welcher abhängt von der Spannung des Fadens, 
hervorgebracht durch die an seinen Enden angebrachten Gewichte und die 
durch deren Differenz erzeugte Beschleunigung dieses Systems. 
Die Spannung in einem ruhenden Faden, der entweder an einem Ende 
aufgehängt, am anderen Ende mit dem Gewicht p belastet oder der über 
eine Bolle gelegt und beiderseits mit p belastet wird, ist p. In beiden 
Fällen wird der Faden in jedem seiner Punkte nach beiden Seiten durch 
die Kraft p angegriffen. 
Um nun die Spannung in einem bewegten Faden zu ermitteln, denke 
man an den Enden desselben die Massen mi und m 2 angebracht , welche 
die entgegengesetzt gerichteten Beschleunigungen und erfahren, so 
dass die Beschleunigungsrichtungen in der Fadenrichtung liegen. 
Die den Faden angreifenden Kräfte sind dann mi und m 2 ; sei 
nun m 2 ^2 > mi yi, so wird das ganze System des Fadens und der Massen 
eine Beschleunigung ya nach der Richtung erfahren, die sich aus 
/ , s ' m2 r2 ~ nii vi . , , 
(mi + m 2 ) /s = m 2 72 — mi ^ 2 , zu y^ = — '-—j- - — ergiebt. 
Von der Kraft m 2 y^ bleibt dann noch der Antheil m 2 {y^ — /a) als 
spannende Kraft übrig, während die am anderen Ende bei mi spannende 
Kraft mi (yi + ys) ist, da hier die Beschleunigung y^ der Beschleunigung yi 
entgegen wir kt; diese beiden auf den Faden noch spannend (nicht be¬ 
wegend) wirkenden Kräfte ergeben sich, wenn man den Werth von ys ein¬ 
setzt, einander gleich, nämlich: 
s = m2 (^2 - ys) = mi (yi + ys) = (71+^2)= - 
d. i. gleich einer Kraft, hervorgebracht durch das arithmetische Mittel der 
Beschleunigungen, wirkend auf das harmonische Mittel der Massen. 
