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S — 32,06 Se =79,i Te = 125 
- 74,m 119,80 
01 = 35,45 Br = 79,96 J = 126,86 
-- 78,28 123,80 
166,16 
170,21 
212,96 
216,04 
Es zeigt sich, dass so angewendet, die Formel mit der gewünschten 
Annäherung für alle Elemente gilt, auch für solche mit höherem Atom¬ 
gewichte als das Cer, für die der Werth von y nicht direct angebbar ist. 
Natürlich ergeben sich auch die Zwischenwerthe der noch als fehlend 
anzusehenden Elemente und selbstverständlich kann man die Formel auch 
rückwärts zur Berechnung von a hei gegebenem b verwenden. So erhält 
man z. B. die in der Tabelle angegebenen Werthe der unsicheren Atom¬ 
gewichte von Kobalt zu 58,3 und Nikel zu 61,6 rückwärts aus den Atom¬ 
gewichten für Rhodium und Palladium. 
Zur Stellung des Wasserstoffs ist Folgendes zu bemerken: Trägt man 
den Werth y = 7 für Wasserstoff ein (in der Fig. 1 aus Raumersparniss 
weggelassen), so sieht man, dass in der graphischen Anordnung auch das 
Atomgewicht des Wasserstoffs als Analogon des Lithiums in die gesetz- 
mässige Anordnung aller übrigen Elemente passt. 
Auch die Formel ergiebt für das Atomgewicht des dem Wasserstoff 
analogen Elementes den befriedigenden Werth 8,2. Hierbei ist aber nicht 
zu vergessen, dass die rein empirisch aufgefundene Formel für sehr kleine 
Werthe a jeden Sinn verliert (z. B. wird b = — oo für a _= o). Viel 
C ä 
rationeller würde die Formelform b = —- 1 —-1- a sein, (wo c 1 und c 2 be- 
c 2 ~i - a 
stimmte Zahlenwerthe bedeuten), welche für a = o auch b — o ergiebt. 
Durch eine derartige Gleichung zweiten Grades in a und b lässt sich ohne 
Zweifel nahe dieselbe Annäherung der berechneten an die wahren Atom¬ 
gewichte erreichen, wie mit der von mir benutzten Gleichung, wenn man 
Bruchzahlen als Coefficienten Cj und c 2 einführt; die Aufstellung einer der¬ 
artigen Gleichung unterblieb im Interesse der Einfachheit. 
Auf eine Eigenschaft der mitgetheilten Beziehung ist in dem Gesagten 
noch nicht besonders aufmerksam gemacht; das Yerhältniss y ist nach der 
Periodenanordnung von Mendelejew ersichtlicherweise eine continuirliehe 
Function der Atomgewichte. Wenn man vergleichsweise die ebenfalls be¬ 
kannte Anordnung nach L. Meyer zu Grunde legt, so verschwindet 
diese Eigenschaft. Bildet man nämlich nach der Meyer’schen Anord¬ 
nung die Verhältnisse u. s. w. und nicht wie nach der Anordnung 
von Mendelejew ^-p ^ u. s. w., so zeigt sich, dass jetzt der Verlauf der 
y nicht continuirlich ist*), die Curve zerfällt in einzelne Theile (aber nicht 
bei entsprechenden Elementen). In der Figur sind die doppelten 
Werthe der nach der Meyer’schen Anordnung gebildeten y durch Kreuz- 
chen dargestellt, die Curvenstücke sind strichpunktirt. 
Die zuletzt erwähnte Eigenschaft dürfte ein besonderes 
Interesse haben, da sie ein charakteristisches Merkmal des 
Mendelejew’schen Systemes bezeichnet. 
*) Hierauf ist auch zum Theil von T. Carnelley (Phil. Mag. 5, 29, p. 97) Rück¬ 
sicht genommen worden hei Aufstellung der von ihm angegebenen Zahlenrelation. 
