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wo Vo (analog p 0 ) das specifisehe Volumen des über reinem 
Wasser gesättigten Dampfes bedeutet. 
Zuletzt wird der Dampf bis zur gänzlichen Verflüssigung 
comprimirt; nennen wir ti 0 das specifisehe Volumen des reinen 
flüssigen Wassers, so ist die Volumenverminderung bei der 
Condensation von Sw gleich (v 0 — ö 0 ) Sw\ und da der Druck 
constant gleich p 0 bleibt, ist die bei dem letzten Teilprocess 
von aussen aufgewendete Arbeit: 
p 0 • (tv— h„) • Sw . . . (IV) 
Insgesannnt ist aber zur Trennung der Menge Siv reinen 
Wassers aus der Lösung ein äusserer Arbeitsaufwand erforderlich 
gleich der Summe der mit den entsprechenden Vorzeichen zu 
nehmenden Ausdrücke (II) (III) und (IV): 
. + ph Vu - po Vo - ph * (vh - 
ph 
' tiii — p 0 ' h 0 -f~ 
Pk 
Dies ist bei der Umkehr des Gesammtprocesses der Wert 
der nach aussen geleisteten Arbeit, wenn die Wassermenge 
Sw — + dw der Lösung auf reversible Weise neu zugeführt wird. 
Zunächst ist nun h 7 , sehr nahe gleich dem specifischen 
Volumen ti 0 des reinen Wassers, ferner aber auch beide sehr klein 
gegenüber dem im letzten Gliede der geschweiften Klammer auf¬ 
tretenden specifischen Volumen v des Dampfes, sodass die beiden 
ersten Glieder derselben vernachlässigt werden können. In dem 
Integral ist v das specifisehe Volumen von Wässerdämpf; der 
vom ungesättigten Zustande beginnend bis zur Sättigung isotherm 
comprimirt wird. Dabei kann Gültigkeit der idealen Gasgesetze 
angenommen werden, sodass also gesetzt werden kann 
n & 
v = n u ~ . • • . 
V 
wo Ru die Gasconstante für Wasserdampf bedeutet. 
