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wo G (&) statt der Integration con st an ten eine Funktion 
der als Parameter vorkommenden Temperatur sein kann. 
Vorstehende Gleichung vereinfacht sich noch zu: 
(1 + h) • Fh = — Bw • # {(A + &) log (h + k) — h log h — 
+ &(&)■• • • • (X) 
Nach (VIII) wird demnach die freie Energie der ganzen 
Lösung: 
H. = — B w * fl * s -y(h -f- k) log (h -f~ k) — h log h — -j- s ‘ G {fl ) 
Hieraus würde blllbs durch partielle Differentiation nach s 
folgen; ebenso aber auch wieder direkt aus (VIII) unter Benutzung 
von (IX) (X) und (VII): 
^-(l + AIK+.-^Rl +»>•*.]•£ 
= (1 -(- h)-Fk —[(1 -f h) • F h ] 
-c+*)•«-*•“ 
= — B w • # {(& + &) log (h k) — h log h — k} 
+ G (fl) + Bw • fl • h {log (Ä + k) — log h} 
und schliesslich also: 
— ~ = + Ä, • & ■ {k log (h + k) — k} + G {&) (XI) 
Gemäss der Bedeutung der freien Energie 11 ist — ^ • 6s 
der Wert der nach aussen geleisteten Arbeit, wenn in reversibler 
Weise s um 6s zunimmt, d. h. die Salzmenge 6s neu der Lösung 
zugeführt wird. Nach Helmholtz’ Verallgemeinerung des Kraft¬ 
begriffs ist also durch (XI) der Wert der Kraft gegeben, mit 
der die Lösung das Salz anzieht, oder mit der das Salz an die 
Lösung gefesselt ist; und zwar in dem Sinne, dass (XI) die 
nach aussen geleistete Arbeit bei ds = 1 repräsentirt, oder die 
Kraft für s = 1 , d. h. die auf die Masseneinheit des Salzes 
wirkend zu denkende Kraft. Dieser Wert, nicht aber derjenige 
