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genommen die Gültigkeitsbedingungen des Beweises nicht erfüllt 
sind, welche Fälle aber principiell in dieselbe Kategorie gehören 
und solchen anderen Fällen, in denen die Bedingungen als erfüllt 
angesehen werden können. Der Kirchhoff’sche Process des § 1 
könnte ja auch nur bei solchen Lösungen ausgeführt werden, 
bei denen die Dampfspannung des Gelösten gleich Null wäre, 
was streng genommen ebenfalls nie erfüllt ist. Trotzdem könnte 
man sich aber vielleicht doch sogar theoretisch eine Lösung 
denken, für welche bei einer sehr extremen Temperatur die 
Dampfspannung des Gelösten gross wäre gegenüber derjenigen 
des Lösungsmittels; bei einer im entgegengesetzten Sinne 
extremen Temperatur umgekehrt. 
Die Bedenken, die mir von Seiten eines sehr geschätzten 
Fachgenossen wegen der beschränkten Ausführbarkeit des im 
vorigen § angegebenen Processes geäussert wurden, haben mich 
veranlasst, den Process dahin zu verallgemeinern, dass sowohl 
der Druck tt 1 des Gelösten — nennen wir es auch weiterhin 
Gas — als auch die Dampfspannung tt 2 des Lösungsmittels 
— nennen wie es auch weiterhin Wasser — in Betracht kommen. 
Wir wollen dann in Bezug auf die Partialdrucke n x und 
die Volumina des Gases denselben Process wie in § 4 vornehmen. 
Dabei können wir uns Vorbehalten, mit der entnommenen 
feuchten Gasmenge nach der Trennung von der concentrirteren 
Gaslösung bis zur Reduction auf den mit^> bezeichneten Partial¬ 
druck über der verdünnteren Gaslösung beliebige reversible 
Zwischenprocesse vorzunehmen; wenn wir nur schliesslich beim 
Partialdruck p die Gasmenge in die verdünntere Lösung bringen, 
ist die Arbeitsleistung, soweit sie vom Partialdrucke des Gases 
herrührt: 
6m • 2 • n x dv 
dieselbe wie in § 4 berechnet. 
Einen Zwischenprocess, wie wir ihn uns soeben Vorbehalten 
haben, müssen wir nun auch in der That mit dem feuchten, 
der concentrirteren Lösung entnommenen Gasquantum vorr 
nehmen. Denn die Dampfspannung über dieser ist kleiner, als 
