Sulle cause del periodo diurno bar. 
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se r azione della gravità, richiamando il liquido al fondo 
del vaso, non lo costringesse a discendere nell’ unità di 
tempo della quantità — — - , ossia della metà dell’accorcia¬ 
mento da essa colonna subito pel raffreddamento. 
Questa discesa non potendosi effettuare che per 1’ azione 
della gravità, una parte di questa, e precisamente la fra¬ 
zione mhH sarà impiegata a produrre questo movimento ; 
e perciò essa non potrà figurare come forza virtuale nella 
pressione sul fondo del vaso. 
Dimodoché la colonna liquida durante il raffreddamento 
sarà soggetta ad un apparente alleggerimento, non eserci¬ 
tando più sul fondo del vaso che la pressione P , 
La stessa formola evidentemente può comprendere en¬ 
trambi i casi, ritenendo m come quantità positiva ò ne¬ 
gativa. 
Allo stesso risultato si può pervenire in altro modo, consi¬ 
derando l’azione del calore sopra ogni strato elementare della 
colonna liquida. Immaginiamo divisa questa colonna in tanti 
strati orizzontali infinitesimi, e sia dz la grossezza di uno di 
essi, preso ad una distanza qualunque z del fondo del vaso : 
per P aumento m di temperatura esso si dilaterà in un secon¬ 
do della quantità mhdz , e di altrettanto solleverà nello stesso 
intervallo di tempo la colonna sovrastante, la cui massa potrà 
rappresentarsi con q(H —z), supposta eguale all’ unità la 
sezione del vaso. In questo sollevamento lo strato dz rea¬ 
girà sugli strati inferiori, e quindi sul fondo del vaso, pro¬ 
curando a questo una pressione, che nelle condizioni su¬ 
periormente stabilite potrà esprimersi con 
Integrando questa espressione da z = 0 a z = H, si avrà 
la somma delle reazioni o pressioni prodotte sul fondo del 
vaso da tutti gli strati del liquido, ossia la totale pressione 
