414 JANNETTAZ. — PROPAGATION DE LA CHALEUR. 2 avril 
gypse à faces parallèles à g 1 . L’une des hyperboles avait ses asymptotes 
parallèles aux deux clivages fibreux et vitreux. L’axe réel de l’autre 
hyperbole était parallèle au clivage fibreux (notre face p). Pour 
Angstrom, cet axe a en effet cette direction, à 1° 1/3 près. L’axe réel 
du second système est à 60° du précédent. 
En perçant un disque de gypse d’un trou central dont il faisait vi¬ 
brer les bords au moyen de fils d’archet, Angstrom a vu se produire 
des courbes fermées, ayant l’aspect d’ellipses, mais dont les contours 
se maintenaient toujours en dehors de ceux d’ellipses véritables 
menées avec les deux diamètres dont les longueurs différaient le plus. 
Pour la courbe principale, le plus petit axe de figure, correspondant 
au plus grand axe d’élasticité du gypse, faisait 53° 40' avec le clivage 
vitreux (face p) et 12° 20' avec le clivage vitreux (face h 1 ). 
En réduisant les disques à une épaisseur de 0 mm 4, Angstrom a pu 
observer un système de courbes d’un ordre plus élevé, qui se compose 
à la fois d’une ellipse et d’une hyperbole. L’ellipse a son petit axe à 
48° 20' du clivage fibreux. 
De cette position variable des axes des ellipses qui se manifestent en 
même temps que des sons d’inégales hauteurs, Angstrom a conclu 
qu’à des sons de hauteurs différentes correspondent des axes différents 
d’élasticité : il y aurait donc dans les cristaux appartenant aux systèmes 
obliques, une dissémination des axes d’élasticité sonore, analogue à 
celle des axes d’élasticité optique. 
Angstrom a opéré aussi sur le Feldspath orthose. Il a fait vibrer un 
disque de cette matière parallèle au plan gi , en ébranlant un point 
de ses bords; il a obtenu deux systèmes d’hyperboles : le premier se 
réduisait à peu près à deux droites rectangulaires, dont l’une était 
presque parallèle à l’arête h du cristal. 
On savait que le clivage fibreux du gypse fait des angles de 14° avec 
la ligne moyenne des axes optiques, de 12° avec le plus petit axe de 
dilatation par la chaleur, de 50° avec l’axe de plus grande propagation 
thermique, de 62° avec le plus petit pouvoir conducteur de l’électri¬ 
cité; enfin, d’après le mémoire d’Angstrom, le même clivage serait 
incliné de 50° sur le plus grand axe d’élasticité acoustique. 
Il suit de là que ces axes, au point de vue de leur direction, se 
grouperaient en deux classes, qui ne laissent pas d’intermédiaires 
entre elles. Les phénomènes d’élasticité optique et ceux de dilatation 
par la chaleur se rattachent au premier groupe. Le second embrasse 
les phénomènes acoustiques et ceux de propagation de la chaleur. 
Je me suis trouvé entraîné à répéter ces expériences, par cette rela¬ 
tion que j’ai découverte entre l’ordre de plus grande facilité des cli¬ 
vages et celui delà propagation plus facile de la chaleur. Car ce sont 
