1877. JANNETTAZ. — PROPAGATION DE LA CHALEUR. 419 
inclinées, lorsqu’on en remonte la pente, que lorsqu’on la descend 
(Huyghens). 
Y. Gypse. Plusieurs difficultés se sont élevées devant moi. Savart et 
Angstrom ne sont pas d’accord sur la position des axes d’élasticité 
qu’on trouve en faisant vibrer des disques de gypse par les bords, 
après en avoir fixé le centre. 
J’avais pour me guider les courbes qu’on obtient en exerçant une 
légère pression sur une lame de gypse parallèle au plan de symétrie, 
obtenue par clivage. La facilité du clivage détache l’un de l’autre deux 
feuillets de cette lame, dans toute une région dont les bords colorés 
de teintes irisées manifestent l’inégalité de cohésion autour du point 
pressé. Les courbes concentriques ainsi colorées sont des ellipses, dont 
le grand axe, parallèle à celui de plus facile propagation de la chaleur 
sur le plan g 1 , est à 17° du clivage vitreux du gypse (1). Elles mesu¬ 
rent la résistance à la flexion et, par suite, l’élasticité, dans les diffé¬ 
rentes directions. 
Or, le grand axe de l’ellipse principale qu’avait obtenue Angstrom 
en faisant vibrer un disque circulaire par le centre, était situé à en¬ 
viron 13° du clivage vitreux (à 53° du clivage fibreux). 
Je me suis demandé à quoi tenait cette divergence entre la position 
des axes observée par Angstrom à l’aide des courbes nodales, et celle 
que j’ai obtenue au moyen d’anneaux colorés elliptiques, que je viens 
de rappeler et qui me paraît beaucoup plus certaine. J’ai pensé que la 
forme du disque devait déterminer des perturbations dans la position 
des axes des courbes nodales. 
Angstrom, en effet, de même que Savart, a opéré sur des disques 
circulaires ; la forme de cercles n’est évidemment pas celle qu’il faut 
donner à des matières où l’élasticité n’est pas la même dans tous les sens 
autour d’un même point. J’ai donc donné aux contours de mes dis¬ 
ques la forme d’ellipses, en faisant varier la direction et les longueurs 
relatives de leurs axes. 
1° Ébranlement par les bords* Disques circulaires. 
En ébranlant au moyen de l’archet une des extrémités du diamètre 
BB' (fig. 4), perpendiculaire au grand axe des anneaux colorés ellip¬ 
tiques, j’ai vu se former sur le disque deux branches d’hyperbole, 
ayant ce diamètre pour axe réel et le diamètre AA' pour axe imagi¬ 
naire. En ébranlant l’un des quatre points $, on a deux branches 
d’hyperbole presque rectilignes, obliques l’une sur l’autre; l’une de 
ces branches coïncide avec le diamètre BB'; l’autre, 0 a , se trouve à 
environ 7<> du clivage vitreux, 0 M , à 10° du diamètre AA'. 
(1) Op. cit p. 69. 
