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man zur Vorsicht den Schlauch nur wenig öffnen darf (zudrücken bei d 
mit den Fingern nach schwachem Öffnen des Schraubenquetschhahns q), 
um nicht das Wasser des Manometers ganz hinauszuwerfen. Zwischen 
dem Ballon und dem Gebläse, dem man sich ja zu nähern hat, stellt 
man zweckmäfsig einen Schirm s aus Fensterglas auf. 
Nachdem man den Druck auf etwa 20 cm Wassersäule gebracht hat, 
schliefst man den Quetschhahn und beobachtet das Manometer durch das 
Fernrohr. Sobald der Wassermeniskus einen bestimmten Teilstrich be¬ 
rührt, löst man ein Chronoskop aus und hält es wieder an, sobald der 
nächste Teilstrich erreicht wird. Die so erhaltene Zahl ist ein genaues 
Mafs der Dichtheit des Ballons, vorausgesetzt, dafs nicht inzwischen 
Druck und Temperatur sich erheblich geändert haben und nicht der Ballon 
kurz vorher in einer Umgebung von anderem Feuchtigkeitsgehalt geweilt 
hatte. Die bekannten Variometerschwankungen*) lassen sich stets an 
einem mit dem Wassermanometer verbundenen Ballon beobachten, sobald 
ein innerer Überdruck im Ballon besteht, während sie bei schlaffen Ballon¬ 
wänden sich an diesen auszugleichen scheinen. Strahlung wirkt sehr 
schnell auf den Druck im Ballon; das Manometer hat in 5—10 Sekunden 
fast ganz den Einstellungswechsel beendet, den eine in der Ferne an¬ 
gezündete oder ausgelöschte Flamme hervorruft. Der Einflufs geänderter 
Luftfeuchtigkeit geht aus dem weiter unten Mitgeteilten hervor. 
Ballons können schon als sehr dicht angesehen werden, bei denen 
die Druckabnahme z. B. von 17 bis auf 15 cm Wassersäule mehr als 
eine Minute in Anspruch nimmt. Durch Verbindung des Schlauches z 
mit dem U-rohr r, an das die Bürette b mit Wasser gesetzt war, wurde 
festgestellt, dafs nach dem Herauslassen des Überdruckes aus dem Ballon, 
für eine Druckerhöhung um je 2 cm Wassersäule stets nahezu gleichviel 
Wasser aus der Bürette in das U-rohr übertreten mufste. Nur die erste 
Druckzunahme von 0—2 cm brauchte wegen kleiner Falten auf der Ballon¬ 
wand etwas reichlicheres Eindringen von Luft, die durch das Wasser 
der Bürette verdrängt wurde. Das für 2 cm Druckzunahme nötige Luft¬ 
volumen schwankte je nach der Gröfse des Ballons um 1,2 ccm. Das 
gleiche Luftvolumen trat natürlich aus, wenn der Druck durch Ent¬ 
weichen von Luft durch die Wände um 2 cm abnahm. Berechnet man 
sich nach den Gesetzen über das Ausströmen der Gase die Gröfse einer 
Öffnung, durch die bei einem der Ballons, der den Druck von 17 auf 
15 cm in 3 1 / 2 Minuten sinken liefs, in dieser Zeit 1,2 ccm Luft bei einem 
mittleren Drucke von 16 cm Wassersäule ausfliefsen könnten, so findet 
man den Querschnitt von 1,12.10~ 4 mm 2 . Eine solche Öffnung könnte 
nun freilich in der Ballonwand vorhanden sein oder mehrere noch kleinere, 
die sich in den berechneten Lochquerschnitt teilten. 
Da aber die Kollodiumballons ein gutes Mittel abgeben zum Trennen 
gewöhnlicher staubhaltiger Luft von solcher, die keine Nebelkerne ent¬ 
hält, so mufs man sie für frei von Öffnungen halten, durch die jene winzigen 
Gebilde, deren Querschnitt von sehr viel kleinerer Gröfsenordnung ist 
als der oben gefundene Querschnitt, hin durch drin gen können, wenn gar- 
kein oder nur kurze Zeit ein kleiner Überdruck besteht. Anders liegt 
die Sache, wenn der Druck dauernd einwirkt. Bisher habe ich hierüber 
nur folgenden Versuch gemacht. 
*) M. Toepler, Wied. Ann. Bd. 57, 1896, S. 472, und Ann. d. Phys. Bd. 12, 
1903,2 S. 787. 
