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Fig. 3. 
In eine Flasche mit Bodentubus (Fig. 3), der durch einen Kork mit 
Glasrohr verschlossen war, wurde etwas Wasser, sowie ein Kollodiumballon 
eingebracht, dessen Glasrohr in einem Gummistopfen 
steckte, mit dem die Flasche oben verschlossen 
wurde. An das Glasrohr des Bodentubus war ein 
Schlauch mit Quetschhahn angeschlossen. Durch 
wiederholtes Verdichten der Luft durch Einblasen 
in den mit einem Schlauch verbundenen Ballon, 
einiges Warten nach Zudrücken dieses Schlauches 
und Öffnen desselben bildet man Nebel in der Luft 
um den Ballon herum, der sich zunächst langsam, 
nach einigen Wiederholungen schneller senkt und 
die Nebelkerne schliefslich vollständig zu Boden 
fallen läfst. Gelangen nur einzelne Stäubchen oder 
andere Nebelkerne in die Flaschenluft, so werden 
sie durch eine Entspannung bei fntensivbeleuchtung 
mit einem Lichtkegel aufs deutlichste sichtbar. Es wurde nun nach Öffnen 
des Quetschhahnes der Ballon ganz aufgeblasen und dessen Glasrohr mit 
einem Aspirator aus zwei Flaschen mit Bodentubus verbunden, aus dem 
Zimmerluft in den Ballon einströmen konnte. Um die Menge der so die 
Ballonwände durchsetzenden Luft zu bestimmen, führte der von dem 
Bodentubus der Ballonflasche kommende Schlauch in eine pneumatische 
Wanne, wo sich in 3 2 / s Stunden 50 ccm Luft in einem Cylinder an¬ 
sammelten. Der wirkende Druck betrug nur 8 cm Wassersäule; der 
Ballon war besonders dünnwandig und eigentlich einer derjenigen, die viel 
schneller Luft durchliefsen als andere. Nachdem durch Saugen am Ballonrohr 
unter Eindringen von Wasser durch den Bodentubus der Ballon genügend 
verkleinert war, wurde eine Verdichtung und Entspannung der Flaschen¬ 
luft vorgenommen. Es zeigten sich nur einzelne Nebeltröpfchen, die auch 
wohl durch die beim Einsaugen des Wassers nicht ganz vermeidbare Tropfen¬ 
bildung desselben und die hierbei reichlich entstehenden Kerne veranlafst 
sein konnten. Jedenfalls wirkte der dünnwandige Ballon auf die 50 ccm 
Luft, die Millionen von Kernen enthielten, als Filter. 
Über den Luftdurchtritt können auch folgende Messungen etwas aus- 
sagen. Während der Ballon von Zimmerluft umgeben war, wurden die 
Zeiten notiert, die zum stufenweisen Sinken eines Überdruckes von 17 cm 
um je 2 cm nötig waren. Von zahlreichen Messungen seien nur die 
folgenden angeführt, die angestellt wurden, nachdem der Einflufs eines 
Feuchtigkeitswechsels der Luft gefunden und aufser Wirkung gesetzt war. 
Die für die allmählichen Druckabnahmen um 2 cm gefundenen Zeiten, 
also die Differenzen der für die Augenblicke des Manometerdurchganges 
durch die um die gleiche Gröfse getrennten Werte notierten Zeiten sind 
in Sekunden: 215, 477, 793, 1180, 1685, 2358, 3550. 
Der fünfte dieser Werte entspricht dem Sinken des Druckes von 9 
auf 7 cm, also dem Ausströmen der Luft beim mittleren Drucke von 8 cm, 
der Hälfte des mittleren Druckes für das Ausströmen, auf das sich die 
erste Ziffer der Reihe bezieht. Nach dem Torricellischen Gesetz sind nun die 
Ausströmungs-Geschwindigkeiten den Quadratwurzeln aus den Druckhöhen 
direkt proportional. Da sich nun die ersteren Gröfsen umgekehrt verhalten 
wie die zum Ausflufs gleicher Volumina erforderlichen Zeiten, so sind die 
letzteren den Quadratwurzeln aus den Druckhöhen umgekehrt proportional. 
