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Versuchen die Herleitung von Resultaten erfolgen, welche über einige 
naheliegende Fragen Aufschluss geben. 
Bezeichnet man mit y die Austrittsgeschwindigkeit des Strahles in 
Meter pro Secunde, mit co den Neigungswinkel des Strahlrohres, so ist 
die Strahlweite im luftleeren Raume 
y 2 
s = 2 — sm 2 co ; 
2g 
hat man nun im lufterfüllten Raume eine Strahlweite S 1 gemessen, so kann 
man den Quotienten 
den Wirkungsgrad des Strahlrohres nennen. Es zeigt eine Berechnung 
aller vorhandenen Beobachtungen, dass dieser Wirkungsgrad dem Werthe 1 
um so mehr sich nähert, je dicker der Strahl ist und je kleiner die Strahl¬ 
geschwindigkeit v; für eine bestimmte Strahldicke kann mit guter An¬ 
näherung der Werth f durch die Formel 
S = 
1 
1 -f - a .v 3 
dargestellt werden, worin a für eine Strahldicke von 15 mm den Werth 
a = 0,000124 
hat. Hiernach ist es möglich, für jede Strahldicke diejenige Strahl¬ 
geschwindigkeit v m ax zu berechnen, bei welcher die Strahl weite im luft¬ 
erfüllten Raume ein Maximum wird. Die Function 
1 
Si = f.S=- , . 
1+a.v 3 
hat nämlich ihren grössten Werth, wenn 
2 . 
2g 
sm 2 co 
-v* 
was für ein Mundstück von 15 mm Weite 
Vmax -■ 3 Ul 
ergiebt; die grösste Strahlweite selbst ist für co = 37° 30' 
SW = 21,4 m. 
Herr Oberlehrer Dr. O. Schneider theilt eine Schrift des Herrn 
Dr. G. Kraatz in Berlin über den Lebensgang und die Thätigkeit des ver¬ 
storbenen Geh. Regierungsrathes v. Kiesenwetter mit. Derselbe ge¬ 
denkt ferner des Todes des Entomologen General v. Malinowsky in 
Constantinopel und der Eröffnung des dortigen archäolologischen Museums; 
spricht dann über die Einführung des von ihm bearbeiteten Typenatlas, 
der durch die Unterstützung der Mitarbeiter und durch die Anstreng¬ 
ungen des Herausgebers zu einer seltenen Vollkommenheit gelangte. Zum 
Schluss bringt derselbe Notizen über seine Reise nach dem Engadin. 
