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— jusqu’à-; le rayon extraordinaire auquel elle donne 
C Cb 
lieu se propagera donc avec une vitesse variable représen- 
1 
tée par v = ——— et sera déterminé, dans chaque cas, en 
(J A, 
sin i V 1 
direction par la relation : -r— 1 — = — Comme AO < —» 
sin. r e v a 
il s’ensuit que v > a et r e > r 0 . (*) 
Si le rayon était dirigé suivant Taxe optique, ses vibra¬ 
tions développeraient l’élasticité minima a 2 et par consé¬ 
quent la vitesse de propagation serait la plus petite 
possible. Au contraire, un rayon dirigé perpendiculaire¬ 
ment à l’axe optique donnera, outre le rayon ordinaire, un 
rayon extraordinaire dont les vibrations, dirigées suivant 
l’axe des z, développeront l’élasticité maxima c 2 et se pro¬ 
pageront par conséquent avec la vitesse maxima. 
Or, c’est précisément l’inverse qui arrive dans l’attaque 
du spath par les acides; ainsi, après dégagement de 
200 cent. 3 de CO 2 , la vitesse est de 0 e3 ,065 par cent. 2 pour 
une face perpendiculaire à l’axe et de 0 e5 ,057 pour une face 
parallèle. Cependant le rapport des vitesses est bien sensi¬ 
blement le même, comme M. Spring l’a fait observer; car, 
si dans l’ellipsoïde d’élasticité optique, on prend : 
a — 0,057, on trouve : c = 0,064 (voir le tableau final). 
Ceci nous porte à croire que l’élasticité développée par 
l’action de l’acide est celle qui correspond dans l’ellipsoïde 
au rayon perpendiculaire à la face d’attaque; en autres 
termes, les vibrations qui constituent faction de l’attaque 
s’exécutent normalement au plan d’attaque ; dans cette 
(*) Tous les cristaux dans lesquels l’ellipsoïde inverse est aplati suivant Taxe 
optique donnent lieu à cette relation; ils sont appelés négatifs. Dans les cristaux 
positifs, au contraire, qui sont caractérisés par un ellipsoïde allongé suivant 
l’axe optique, le rayon extraordinaire est plus rapproché de la normale que le 
rayon ordinaire. 
