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Hugo See Hg er. 
werden auch die allgemeinen Eigenschaften, durch welche sich eine Ausbildung der Theorie der dreifachen 
Sterne von der unserem Planetensystem angepassten Störungstheorie naturgemäss unterscheidet, von seihst her¬ 
vortreten, so dass es kaum nöthig sein wird, darauf näher einzugehen. Nur ein Umstand bedarf einer beson¬ 
deren Erwähnung. Man beobachtet bei den dreifachen Sternen nur die Bewegung in der Projectiousebene, also 
in zwei auf dem Visionsradius senkrechten Richtungen. Zugleich werden aber die wirklichen, in dieser Ebene 
liegenden Coordinaten gemessen; es sind demnach die gestörten Coordinatenwerthe bekannt. Dadurch ist man, 
wenigstens dann, wenn es sich darum handelt, die Störungen für einen Zeitraum zu berechnen, für welchen Beob¬ 
achtungen vorliegen, in die Lage versetzt, einen beträchtlichen Thcil der Störungen höherer Ordnung sofort 
mitnehmen zu können, namentlich dann, wenn die Neigungen der von beiden Sternen näherungsweise beschrie¬ 
benen Bahnebenen nicht sehr gross sind. Also auch dann, wenn die Störungen höherer Ordnungen beträchtlich 
sind, bietet die Natur der Beobachtungsresultate von selbst die Mittel dar, eine Convergenz der Entwicklungen 
herbeizuführen, die auf andere Weise gar nicht, oder nur schwer zu erlangen wäre. Die dadurch entstehende 
Vereinfachung des Problems ist sehr wesentlich; sie ist aber, wie mir scheint, bis jetzt nicht genügend her¬ 
vorgehoben worden. 
Dadurch, dass die Beobachtungen nur über die Bewegung in der Projectionsebene Aufschluss geben, 
sind die Bewegungselemente der drei Sterne nicht unzweideutig bestimmt. Nehmen wir, um ganz concret Vor¬ 
gehen zu können, an, dass von den drei in Frage kommenden Sternen A, B und C, die Sterne B und C sich 
näherungsweise um A. in Ellipsen bewegen. Dann werden die Beobachtungen die Knotenlängen der beiden 
Bahnen bis auf 180° unbestimmt lassen. Es werden als z. B. alle vier Knotenlängen: 
Q, ö', 180°-+-0, 180°-t-ß', 
den Beobachtungen vollständig gleich gut genügen und man hätte also bei der Durchführung des StÖrungs- 
problemes vier mögliche Combinationen in Erwägung zu ziehen. Diese reduciren sich aber auf nur zwei, so 
dass die Störungsrechnungen nur über eine doppelte Unbestimmtheit zu entscheiden haben werden, ob nämlich 
bei einem angenommenen Wertlie der ersten Knotenlänge z. B. ß, der eine oder der andere Werth der anderen 
Knotenlänge zu nehmen sei, d. h. eine bessere Übereinstimmung mit den Beobachtungen liefert. Offenbar sind 
alle Verhältnisse dieselben, ob man die Combination ß und ß' oder 180°-4-0 und 180°-t-ß' nimmt. Dessglei- 
chen wird in den Störungswerthen kein Unterschied eintreten, ob man 18Ü°-+-ß und 0' oder 0 mit 180°-4-0' 
zusammen gelten lässt. Man sieht dies sofort ein, wenn man sich die Sachlage geometrisch verdeutlicht. Die 
Lagen der beiden Bahnen in einem der vier Fälle denke man sich nämlich gespiegelt in einem durch den 
Stern A gehenden mit der Projectionsebene zusammenfallenden Spiegel. Dann wird das Spiegelbild dieser 
Bahnen einer andern der vier Combinationen entsprechen. So ist z. B. die Bahnanlage, welche durch 0, 0' 
angedeutet wird, das Spiegelbild von 180-t-ß und 180-4-0'. Nun müssen offenbar alle Bewegungen ganz ent¬ 
sprechende Bewegungen im Spiegelbilde zeigen, weil alleTheile in vollkommen symmetrischer Anordnung sind 
gegen die spiegelnde Projectionsebene und nur Vorgänge in dieser dargestellt werden sollen. Es wird also die 
nach Beendigung der Störungsrechnungen noch übrigbleibende Zweideutigkeit noch fortbestehen, aber die 
Rechnungen leiden in keinem Falle darunter. 
Was nun die speciellen Verhältnisse betrifft, die £ Cancri darbietet und die zu betrachten für das 
Folgende massgebend sein muss, so sind das folgende: 
1. Der Stern 0 ist ungefähr 5"—6" von A entfernt, während die Grösse der Entfernung AB eine Bogen- 
secunde kaum übersteigt. Das Verhältniss dieser beiden Entfernungen ist also immer eine kleine Grösse, und 
da dies die einzige auftretende kleine Grösse ist, so ist klar, dass sich eine Entwicklung, die nach Potenzen 
derselben fortschreitet, von selbst als vortheilhaft- empfiehlt. 
2. C bewegt sich näherungsweise in einem Kreise um die Mitte von A und B. Mechanisch hat dies aller¬ 
dings nur einen Sinn, wenn A und B gleiche Massen haben, also die Mitte von A und ß zugleich den Schwer¬ 
punkt dieser beiden Massen darstellt. Es wird aus der genaueren Betrachtung der Bewegung von G hervor¬ 
gehen, dass durch die Beobachtungen, die sich auf den kurzen Bogen, den C bis jetzt beschrieben hat, 
