Untersuchungen über die Bewegungsverhältnisse in dem dreifachen Sternsystem. C Gctncn. 
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beziehen, dieser Annahme wenigstens nicht widersprochen wird. Man wird desshalb keinen merklichen beider 
in den berechneten Störungen zu befürchten haben, der aus einer etwaigen Unrichtigkeit dieser Annahme her¬ 
vorgeht. Überhaupt wird eine vollständige Strenge in den Daten der Störungsrechnung weder erreichbar noch 
nothwendig sein. Ist doch die Genauigkeit der Beobachtungen nur eine massige und demzufolge sind auch die 
Ansprüche nicht zu hoch, die an die Genauigkeit der berechneten störenden Einwirkung gestellt wird. 
3. Die Störungen höherer Ordnung werden nach den gemachten allgemeinen Bemerkungen zum grössten 
Th eile dadurch berücksichtigt werden, dass man die beobachteten Werthe der beiden in der Projectionsebene 
liegenden Coordinaten oder Reclmungsgrössen (wie z. B. in unserem Falle die aus den Elementen IV« hervor¬ 
gehenden Coordinatenwerthe) benützt, welche mit den Beobachtungen genügend übereinstimmen. Die Mit¬ 
nahme der Glieder höherer Ordnung durch dies Verfahren wird, wie schon erwähnt, um so vollständiger sein, 
je kleiner die Neigung der Bahnen von B und G gegen die Projectionsebene ist. Für den Stern B bei C Cancri 
ist nun die Neigung in der That klein und dürfte desshalb das genannte Verfahren gerade hier von grossem 
Nutzen sein. 
4. Bei t Cancri tritt dagegen von einer andern Seite her eine bedeutende Complication und Erschwerung 
des Problems ein. Der Stern Chat während den von den vorhandenen Beobachtungen ausgefüllten Zeitraumes 
erst einen Bogen von etwa 30 Grad beschrieben. Ein Versuch, aus dieser geringen Bewegung selbst nur rohe 
Nähcrungswerthe für eine etwaige elliptische Bahn um den Schwerpunkt von A und B äbzuleiten (nach 
bekannten Sätzen der analytischen Mechanik bewegt sich bekanntlich C um den Schwerpunkt von A und B 
bis auf Glieder zweiter Ordnung in Bezug auf die Stöungen in einem Kegelschnitte) wäre vollständig unstatt¬ 
haft, weil durch ihn nur Täuschungen und Illusionen hervorgerufen werden könnten. Es bleibt desshalb nichts 
Anderes übrig, als die beiden Grössen, welche, nachdem die Annahme einer Kreisbewegung adoptirt ist, zur 
vollständigen Bestimmung der Bewegung von C ansreichen, nämlich Neigung und Knoten als Unbekannte mit 
in das Störungsproblem einzuführen und den Versuch zu machen, diese Unbekannten aus der gestörten Bewe¬ 
gung von B um A abzuleiten. Es gehört also die hier auftretende Aufgabe zu den umgekehrten Störungspro¬ 
blemen. Theoretisch scheint, wie das Folgende zeigen wird, der Lösung der Aufgabe keine wesentliche 
Schwierigkeit entgegenzustehen, nachdem man sich für die Einführung der mechanischen Integrationen ent¬ 
schieden hat. Dass die wirkliche Ausführung aber zuverlässige Resultate liefern wird, muss a priori, zufolge 
der in §. 2 angeführten Rechnungsresultate, zweifelhaft erscheinen. 
Ich hoffe aber, dass auch in diesem Falle die vollständige Durchführung eines an sich gewiss interes¬ 
santen Problems, der darauf verwendeten Zeit nicht ganz uuwerth ist. 
Ich gehe nun zur Ableitung der im Folgenden gebrauchten Formeln über. Ich lege durch den Stern A als 
Anfangspunkt ein rechtwinkeliges Coordinatensystem der xyz, so dass die «:y-Ebene mit der Projectionsebene 
zusammenfällt und z darauf senkrecht stellt. 
Es seien nun xyz die Coordinaten von B , r die Entfernung AB. Ebenso: 
x'y'z' „ „ „ G, rj' „ „ AG. A die Entfernung BG. 
Die Massen von A, B, C bezeichne ich der Reihe nach mit 1, m und rri, die Anziehungsconstante mit P. 
Dann sind die Componenten der störenden Kraft, welche G aut B ausübt. 
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'x' — X 
Y = P m' 
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