Untersuchungen über die Bewegungsverhältnisse in dem dreifachen Sternsystem C Cancri. 193 
B — 11 
9 
n 
du. 
10 * - r 
f * 
(-B- 
n)V g 
B—B 
9 
n 
du. 
10 * — 
(B-B) Vg 
1826 
22 
+ 6 ? 61 
2 
1 -4 
— 
0-056 
+ 
9-25 
1860-78 
— 3?01 
6 
2-4 
+ 0-919 
— 7-22 
30 
79 
— 2 ■ 45 
7 
2-6 
— 
0-034 
— 
6-37 
64-71 
— 0-73 
30 
5-5 
+ 5-572 
— 4-02 
32 
59 
— 1 ' 59 
15 
3-9 
— 
0-023 
— 
6-20 
68-06 
— 1-80 
11 
3-3 
+ 6-445 
— 5-94 
36 
55 
— 0-15 
12 
3 ' 5 
0 
0-52 
71-16 
— 0-08 
20 
4-5 
+ 12-254 
— 0-36 
41 
51 
+ 1-12 
22 
4-7 
— 
0'062 
+ 
5-26 
74-20 
+ 3-63 
19 
4-4 
+ 11-545 
+ 15-97 
46 
75 
+ 0-26 
13 
3-6 
— 
0-108 
+ 
0-93 
77-23 
+ 1-80 
14 
3-7 
+ 7-748 
+ 6-66 
31 
02 
+ 1-61 
15 
3-9 
— 
0-101 
* 4 “ 
6-28 
79-55 
+ 1-25 
3 
1-7 
+ 2-880 
+ 2-13 
56 
24 
— 0-40 
20 
4-5 
+ 
0-315 
— 
1-80 
Ich habe bei dev Formation der Bedingungsgleichungen, die Differentialquotienten nicht von Neuem 
berechnet, sondern einfach die bereits angegebenen, welche bei der Verbesserung der Elemente gebraucht 
wurden, auch hier angewandt. Diese Vernachlässigung bedarf wohl kaum einer Entschuldigung. Die unter der 
Überschrift 10^- stehenden Zahlen sind gleich die aus den Quadratwurzeln aus den respectiven Gewichten 
P- 
multiplicirten Coefficienten der genannten Verbesserung, während daneben die mit denselben Quantitäten mul- 
tiplicirten übrigbleibenden Fehler stehen. Es sind demnach alle Daten gegeben, welche zur Formirung der 
Normalgleichungen ausreichend sind. Diese selbst stellen sich so dar, wenn an L> keine Verbesserung an¬ 
gebracht wird. 
d\ 
lOOdn 
lOdr 
d<p 
di 
•(-*) 
. ^ .... 
■ — ^ _ .. 
.—^ —- 
■ - 
— v,— 
+ 214-93 
— 13-65 
+ 147-63 
+ 20-21 
— 2-26 
+ 192-75 
= + 51-17 l 
— 13-65 
+ 2-94 
— 3-89 
— 19-79 
— 1-03 
+ 9-57 
+ 11-03 i 
+ 147-63 
— 3-89 
+ 133-67 
— 1-02 
— 1-57 
+ 201-29 
+ 16-21 f 
( S ) 
+ 20-21 
— 19-79 
— 1 ■ 02 
+ 418-88 
+ 6-07 
— 206-88 
— 230-72 / 
— 2-26 
— 1-03 
— 1-57 
+ 6-07 
+ 3-36 
— 10-55 
— 22-87 l 
+ 192-75 
+ 9-57 
+ 201-29 
— 206-88 
- 10-55 
+ 425-33 
+ 168-68 J 
Wir haben bereits früher, und zwar durch zwei vollständig von einander unabhängige Methoden, 
gesehen, dass die Vermutlmng sehr wahrscheinlich richtig ist, dass die erste Beobachtung von W. Struve 
einen um eine sehr beträchtliche Grösse zu grossen Positionswinkel angibt, und dass es unter diesen Umstän¬ 
den eigentlich geboten scheint, dieselbe auszuschliessen. Aus diesem Grunde habe ich sie auch immer allein 
als einen Normalort bestehen lassen. Der Ausschluss dieser Beobachtung kommt desshalb damit Uberein, bei 
der Bildung der Normalgleichungen einfach die erste Bedingungsgleichung fortzulassen. Geschieht dies jetzt, 
so werden die neuen Normalgleichungen: 
d\ 
100 dn 
10 d!r 
— 213-02 
— 13-17 
+ 146-96 
— 13-17 
+ 2-82 
— 3-72 
+ 146-96 
— 3-72 
+ 133-44 
+ 22-14 
— 20-27 
— 0-35 
— 2-60 
- 0-95 
— 1-69 
+ 192-83 
+ 955 
+ 201-33 
+ 210-21 
+ 12-63 
+ 146-23 
dy 
di 
* 
+ 22-14 
- 2-60 
+ 192-83 
— 20-27 
— 0-95 
+ 9-55 
— 0-35 
— 1-69 
+ 201-33 
+ 416-93 
+ 6-42 
— 206-96 
+ 6-42 
+ 3-30 
— 10-54 
— 206-96 
— 10-54 
+ 425-33 
+ 21-48 
— 2-70 
+ 193-83 
c£Q 
+ 210-21 
— 12-63 
+ 146-23 
+ 21-48 
— 2-70 
+ 193-83 
+ 207-82 
(SO 
Löst man das Gleichungssystem g auf, so stellt sich, wie nicht anders zu erwarten war, x nur mit 
grosser Unsicherheit dar. Die letzte Eliminationsgleichung ist nämlich: 
0-95« *= +5-82, 
und es ist in der That ziemlich gleichgiltig, welche Wcrthe man für x annimmt. Ich will x — +1-50 setzen. 
Dadurch wird nämlich der Vortheil erreicht, dass man wieder auf die ursprünglich bei den Störungsrechnungen 
angewandte Masse: „ m =2-368 zurückkommt\md also jetzt wieder die Stömngswcrthe so genau sind, 
1 -hm 
als es ihre Berechnung gewesen ist. Mit diesem Werthe von x findet sich nun weiter: 
Denkschriften der mathein.-niiturw. Ci. XLIV. Bd. Abhandlungen von NiohtmitgLiedern. 
Z 
