von 15 Jahren entweder ein Multiplnm der betreffenden Periode sein oder umgekehrt. Wir werden sehen, dass 
sich diese mit ziemlicher Sicherheit auf 18 Jahre stellt, sie ist desshalb nicht wohl als Ausfluss eines merk¬ 
würdigen Zusammenwirkens von systematischen Messungsfehlern zu betrachten und dies wird mit um so 
kleinerer Wahrscheinlichkeit der Fall sein, je grösser die Sicherheit ist, mit der dieselbe sich bestimmen lässt 
und je grösser der Betrag ist, um welchen sich der Positionswinkel nach beiden Seiten hin ändert. 
Ich komme endlich zu einer dritten Erklärungsweise, gegen welche, wie ich gleich jetzt mittheilen will, 
sich kein gewichtiges Bedenken zu erheben scheint, und die ich für sehr wahrscheinlich halte. Es hat nämlich 
bereits 0. Struve a. a. 0. die Vermuthung ausgesprochen, dass sich der Stern C um einen dunkeln, ihm nahe 
stehenden Stern bewegt, so dass der Schwerpunkt beider nur wenige Zehntel einer Bogensecunde von C 
entfernt liegt. Ich will diese Hypothese hier weiter verfolgen und zeigen, dass dieselbe die genannten Unregel¬ 
mässigkeiten so vollständig erklärt, als man nur wünschen kann. 
Bei so kleinen Veränderungen, wie die hier auftretenden, wird es sich sachgemäss nur darum handeln 
können, die einfachsten Annahmen, die über eine solche Revolutionsbewegung gemacht werden können, aufzu¬ 
stellen, da kleine Abweichungen von diesen aus solch’ difficilen Beobachtungen, wie die Messungen von £ Can- 
cri sind, herauszurechnen, diesen Zwang anthun hiesse. Ich will demgemäss annehmen, dass C sich in einem 
Kreise mit gleichförmiger Geschwindigkeit um den unbekannten Punkt bewegt. 
Bezeichnet p und p Positiouswinkel und Distanz von C, gemessen von dem betreffenden, die Entfernung 
AB in einem constanten Verhältnisse theilenden Punkte, p () , p 0 , a Positionswinkel, Distanz und Radius des 
Kreises, a den Winkel, welchen a zur Zeit t mit der Richtung p 0 bildet, so ist: 
p* = pjj -t- a} -+- 2ap 0 cos a ; 
a ist sehr klein, und zwar immer kleiner als Man wird desshalb vortheilliaft nach Potenzen dieser 
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kleinen Grösse entwickeln. Auf diese Weise ergibt sich: 
oder: 
a a 
• O 
—- snr ol. 
(4) 
Ferner ist 
p sin (p — p 0 ) = a sin a, 
und wenn bei den Gliedern 2. Ordnung stehen geblieben wird: 
(5) 
Da es werthlos wäre, die Glieder 2. Ordnung mitzunehmen, so kann man also setzen: 
(6) 
Ist die betrachtete Kreisbewegung gleichförmig, so ist « eine lineare Function der Zeit t, also: 
und es müssen sich dann p und p in die allgemeine Form bringen lassen: 
p ■=p 0 -hAsmbt-\-B cosbt 
P = p 0 ±(Mp 0 cos bt — Bp 0 sin bt). 
Denkschriften der mathem.-naturw.Cl. XLIV. Btl. Abhandlungen von Nichtmitgliedern. 
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