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Th. V. Oj)i)olzer. 
4^J3 = (F) I 2 ) 
aiL Das diesen Gleiclmngen zu Grunde gelegte fixe rechtwinklige Coordinatensystcni Iiat seinen Anfangspunkt 
ira Sounermiittelpunkte, über die Kicbtung der Axcn kann nach llelieben verfügt werden. Es soll zunächst 
die Xr-Ebene nnt der ungestörten Bahnehene zusammenfallend gedacht werden, es wird somit durch diese 
Wahl 2 , die auf der Bahnehene senkreclde Coordinate, sofort von der Ordnung der Störungen; bezeichnet 
man mit (r) die Projectioii des Radiusvector r auf diese Ebene, so ist zunächst: 
r^ = {ry-+-z^, 3) 
oder auch: 
- 3.5 \ 
(r)n 2 {ry^2A'{ry~---y 
Setzt man demnach: 
_3 h\la^(l-^rr^ z'^ ( 5 5.7 } 
2 cos {rf 1 4' (ry 4.6 (»ö* ~‘ i ’ 
so wird £ nothwendig von der zweiten Ordnung der Breitenstörungen sein; die vorerst willkürlich erscheinende 
Abtrennung des Factors wird später ihre Erklärung finden. Setzt man also : 
Uo / 
/fclAl-i-wcosy 
- / 
K«o i 
, /r 1/1-HOTC0S9„ ] 
/j — -j 2:, 
so erhalten die Gleichungen 2) die Form: 
T'j 
dt^ 
X 
!/ 
6 ) 
7) 
Die Zurückführung dieser Gleichungen auf Quadraturen ist gegenwärtig, wenn man Gylden’s vielver- 
siirechende Untersuchungen ausnimmt, nur für jene Fälle möglich, hei denen die Störungen so klein sind, 
dass eine nach Potenzen der störenden Massen ausgeführte Entwicklung eine hinreichende Convergenz bietet’ 
und von diesem Standpunkte sollen die Gleichungen 7) weiter behandelt werden. 
Die dritte Gleichung in 7) ist eine Störungsgleichung vermöge der Wahl des Coordinatcnsystenis, die 
beiden anderen beschreiben die Bewegung des Himmelskörpers in der ungestörten Bahnebene; es müssen 
desshalb diese beiden Gleichungen weiteren Transformationen unterzogen werden, um die Störungswerthe 
abgesondert zu erhalten. Zu diesem Ende sollen die Gleichungen 7) den folgenden: 
