Der tägliche Gang des Barometers. 
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Amplituden als nach Phasenzeiten ein derselben aufgesetztes, mehr variables Element darstellt, das von 
örtlichen und zeitlichen Einflüssen in hohem Grade abhängig ist. 
Unsere nächste Aufgabe soll nun sein, für die Abhängigkeit der Amplitude a 2 von der geographischen 
Breite einen entsprechenden mathematischen Ausdruck zu finden. 
Wenn wir zunächst annehmen, dass die doppelte tägliche Oscillation des Barometers ein vollständiges 
Analogon der Ebbe und Fluth ist, wie sie durch die Gravitationswirkung von Mond und Sonne in der 
flüssigen Umhüllung unseres Erdkörpers erzeugt wird, so können wir setzen: 
a 2 — C cos 2 y, 
wo G die Grösse der Amplitude a % am Äquator ist. Dass die tägliche Oscillation des Barometers keine 
Gravitationswirkung der Sonne ist, darüber kann natürlich kein Zweifel sein, weil ja der Mond dann eine noch 
stärkere derartige Oscillation in unserer Atmosphäre erzeugen müsste, während diese letztere in Wirklichkeit 
selbst am Äquator kaum nachweisbar ist. Aber Sir William Thomson ist der Ansicht, dass die Sonne 
durch ihre Wärmewirkung ein Analogon der Gravitationsfluth in der Atmosphäre erzeugen könnte, auf welche 
Wärmeflutli die Gesetze der Gravitationsfluth mit gewissen Modificationen Anwendung finden würden. Ander¬ 
seits ist es selbst dann von Interesse, zu untersuchen, oh das obige Gesetz für die Amplituden der halb¬ 
tägigen Oscillation des Barometers Geltung hat, wenn wir mit Lanront und Broun vorläufig annehmen, 
dass diese Oscillation einer elektrischen oder magnetischen Einwirkung der Sonne auf die Erdatmosphäre 
zuzuschreihen sei. 
Um die Constante C aus den Beobachtungen ahzuleiten, werden wir am Besten thun, nur die Werthe 
von a- t an Orten zwischen den beiden Wendekreisen in Rechnung zu stellen. Aus 12 solchen Werthen von a 2 
(Hongkong und Caleutta wurde in ein Mittel vereinigt) findet man dann für C mittelst der Methode der 
kleinsten Quadrate den Werth 0-984. Zufällig stimmt dieser Werth genau mit der Grösse der Amplitude a 2 zu 
Singapore überein, was zu Gunsten seiner Richtigkeit spricht. Berechnet man aber nun nach der Formel: 
a % = 0-984 cos % 
die Werthe von a 2 für höhere Breiten, so fallen dieselben durchgängig viel zu gross aus, wie folgender 
Vergleich zwischen Beobachtung und Rechnung zeigt. 
Breite.. 
... 23° 
34° 
39 1 /. 
43 
47 
51 
56% 
65° 
a z Beobachtet. . , 
...-81 
•54 
•46 
■35 
•30 
•24 
•13 
•09 
a 2 Berechnet.... 
...-83 
•68 
•58 
•52 
•46 
•38 
•30 
•17. 
Man kann nun die Constante C nicht viel kleiner annehmen, will man sie nicht mit den nahe am Äquator 
beobachteten Werthen, die gerade die sichersten sind, ganz in Widerspruch bringen, und muss daher das 
Gesetz, dass die Amplituden a 2 im Verhältniss des Quadrates des Cosinus der geographischen Breite variiren, 
zunächst fallen lassen. 1 
Da wir aber derzeit keine andere begründete physikalische Voraussetzung an dessen Stelle setzen 
können, so müssen wir uns vor der Hand mit einer empirischen Formel begnügen, um die Werthe der Ampli¬ 
tuden a 2 als Function der geographischen Breite darzustellen. Wir wählen hiefiir die Form: 
a 2 ■= C + a sin <p + b sin 2 
Für C wollen wir den bereits für den Äquator gefundenen Werth einsetzen, da uns derselbe hinlänglich 
sicher bestimmt zu sein scheint; es bleiben dann nur noch die Constanten a und b zu berechnen, was nach der 
Methode der kleinsten Quadrate geschehen kann auf Grund der folgenden Beobachtungsdaten 2 , denen die 
Tabelle Seite 25 [73] zu Grunde liegt. 
1 Eigenthiimlicher Weise bleiben die Differenzen zwischen Beobachtung und Rechnung von 34° bis 56i/ a ° fast constant, 
so dass für dieses Breitenintervall die Gleichung gilt: 0-984 cos— 0-15. 
2 Gerechnet wurde durchgängig mit drei Decimalen, 
10 * 
