Temperatur und- Sonnenschein auf dem Sonnblickgipfel. 
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Der Gang der Temperatur bei Nacht. 
Der erste, welcher den Versuch machte, den Gang der Temperatur während der Nachtstunden 
theoretisch darzustellen, war Lambert. 1 Von der Voraussetzung ausgehend, dass der Abfall der Tempe¬ 
ratur bei jedem erkaltenden Körper nach einer Exponentiellen erfolge, glaubte Lambert dieses Gesetz 
auch auf den nächtlichen Temperaturgang anwenden zu müssen und die Temperatur T als eine Function 
der Zeit durch die Formel darstellen zu können: 
T— T 0 +Ab l i 
Weilen mann 2 hat es zuerst versucht, dieses Gesetz, das ja auch thatsächlich den Temperaturgang 
bei Nacht befriedigend wiedergibt, theoretisch näher zu begründen. Er nimmt dabei an, dass die Erkaltung 
der Luft wesentlich durch die Erkaltung des Bodens bedingt sei, und dass diese letztere in der Strahlung 
des Erdbodens gegen die Atmosphäre ihren Grund habe. Unter diesen Voraussetzungen lässt sich das 
Gesetz der Abkühlung der Luft leicht mathematisch ableiten und man gelangt dabei in der That zu der 
obigen Formel, durch welche der nächtliche Temperaturgang darzustellen wäre. 
In neuerer Zeit wurde dann das gleiche Problem von Maurer 3 behandelt und, gestützt auf die Princi- 
pien der mechanischen Wärmetheorie, weit schärfer und präciser gefasst, als dies vordem geschehen war. 
Maurer untersucht zuerst den Einfluss der Wärmeleitung und, nachdem er erwiesen hat, dass derselbe 
vollständig zu vernachlässigen sei und fast ausschliesslich die Wärmestrahlung als Ursache der Erkaltung 
der Luft in Betracht komme, unternimmt er es, den Temperaturverlauf für ein Luftquantum zu ermitteln 
welches allein dem Einflüsse der Ausstrahlung unterworfen ist. 
Hier stellt sich nun sofort eine Schwierigkeit ein. All unsere Strahlungsgesetze beziehen sich auf die 
Strahlungsintensität der Flächen-Einheit. Wir denken ja auch fast immer, wenn wir von der Strahlung 
sprechen, an die Ausstrahlung eines festen oder flüssigen Körpers und dann ist es ja auch in der That 
lediglich die Oberfläche, die bei der Ausstrahlung in Betracht kommt, die inneren Theile spielen gar 
keine Rolle. Ganz anders verhält es sich bei den Gasen, hier müssen wir, wenn wir beispielsweise von 
unserer Atmosphäre sprechen, jeden einzelnen Raumtheil längs der ganzen Ausdehnung der Atmosphäre 
als strahlend ansehen, und wir haben dementsprechend auch das Gesetz der Strahlung zu modificiren. 
Es erhebt sich nun hier die Frage: Hat man die Einheit der Strahlungsintensität, den sogenannten 
»Strahlungscoefficienten« auf die Einheit des Raumes zu beziehen oder auf die Einheit der Masse? Die 
erstere Annahme würde besagen, dass bei bestimmter Temperaturdifferenz zwischen dem Gase und dem 
Körper, gegen welchen es strahlt, die Strahlung der Volumseinheit für ein und dasselbe Gas eine Constante, 
und zwar der »Strahlungscoefflcient« sei, wie gross auch immer die Dichte des Gases sein möge; die 
zweite Annahme würde hingen ausdrücken, dass nicht die Strahlung der Volumseinheit, sondern die der 
Masseneinheit für ein und dasselbe Gas bei derselben Temperaturdifferenz eine Constante sei und der 
Strahlungscoefflcient des Gases würde in diesem Falle jene Wärmemenge sein, die bei einer Temperatur¬ 
differenz von 1° C. in der Zeiteinheit von der Massen-Einheit des betreffenden Gases ausgesendet wird. 
Maurer entscheidet sich, ohne überhaupt die Frage zu discutiren, für die erste Alternative und setzt die 
Wärme, die in der Zeit dt von der Volums-Einheit eines Gases von der Temperatur T gegen eine Hülle 
von der Temperatur T 0 ausgesendet wird, gleich 
o (T—T 0 ) df 
o ist hier eine Constante; es ist eben der sogenannte »Strahlungscoefflcient«. 4 
1 Lambert, Pyrometrie. Berlin 1779, §. 257, S. 241 und §. 619, S. 327. 
2 Weilenmann, Über den täglichen Gang derTemperatur in Bern. (Schweizerische meteorol. Beobachtungen, IX, 1872, S.XXV.) 
3 Maurer, Über die theoretische Darstellung des Temperaturganges während der Nachtstunden und die Grösse der von der 
Atmosphäre ausgestrahlten Wärmemenge. (Schweizerische meteorol. Beobachtungen, XXII, 1885, Nr. 5.) 
■i Streng genommen ist o (nach Maurer) eine Function von T (vergl. S. 34 [210]). 
