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Der tägliche Gang des Barometers. 
Nächtliche 
Amplitude. 
Schafberg 
Obir 
Säntis 
Sonnblick 
1780 
2040 
2500 
3100 m 
0 ’ 59 
o - 66 
0-74 
C83 mm 
Schon auf dem Säntis, noch mehr aber auf dem Sonnblickgipfel nähert sich die Form der täglichen 
Barometercurve jener der täglichen Wärmewelle, indem die grösste negative Ordinate derselben mit dem 
Minimum der täglichen Lufttemperatur zusammenfällt, während die grösste positive Ordinate allerdings auf 
eine zu späte Abendstunde fällt, wogegen aber das secundäre Maximum mit dem Maximum der Tempe¬ 
ratur in der That zusammentrifft. Der Einfluss der täglichen Temperaturänderungen der Luftschichten 
unterhalb der Station, welcher eine entsprechende verticale Verschiebung der Flächen gleichen Druckes 
bedingt, wird natürlich immer grösser, je höher die Station liegt. Es wäre demnach zu erwarten, dass auf 
dem Montblancgipfel z. B. die tägliche Barometercurve schon recht nahe der täglichen Wärmecurve ent¬ 
sprechen würde, allerdings mit einem sehr verspäteten Nachmittagsmaximum. 
Im Vorstehenden habe ich zunächst eine blosse Beschreibung des Barometerganges auf Berggipfeln 
gegeben, welche im Wesentlichen gerade nichts Neues enthält, ausser der hier möglich gewordenen 
Demonstration der stufenweisen Steigerung des Temperatureinflusses auf denselben mit der zunehmenden 
Höhe des Berggipfels. 
Um zu einem Verständniss der hier nachgewiesenen Modificationen der täglichen Barometeroscilla- 
ti°n zu gelangen, wird es aber nothwendig, dieselbe in ihre einfachen harmonischen Constituenten zu zer¬ 
legen. Nur auf diesem Wege gelangt man zu einer Einsicht, auf welche Weise durch die Interferenz der 
normalen täglichen Oscillation des Barometers mit jenen Oscillationen, die in der freien Luftsäule durch 
die tägliche Wärmewelle erzeugt werden, jenes complicirte Phänomen zu Stande kommt, das wir soeben 
beschrieben haben. 
Die folgende Tabelle enthält die Constanten der einfachen harmonischen Oscillationen, in welche der 
tägliche Barometergang auf den Bergen und in den Thälern aufgelöst werden kann. Ich beschränke mich 
dabei auf die zwei ersten Glieder, deren Periode der ganze und der halbe Tag ist, da das dritte Glied so 
klein ist, dass man fürs erste wenigstens von demselben absehen darf. 1 Man kann diese harmonischen 
Reihen in zwei Formen schreiben: 
A. . P\Cosx+q l s'mx+p i cos2x+q z s'm2x 
B . . ß, sin(M, -hx) + ß 2 sin (A t + 2x). 
Die erste Form eignet sich besser für die Addition oder Subtraction der aus verschiedenen Quellen 
stammenden Oscillationen gleicher Periode, zu welcher die folgenden Untersuchungen Veranlassung 
geben werden; die zweite Form dagegen ist bequemer zur Discussion der Resultate, da die numerischen 
Coefficienten a, und a 2 die Amplituden der Oscillationen sind, die Winkeiconstanten A, und A, aber die 
Phasenzeiten darstellen, n ist ein aliquoter Theil der ganzen Kreisperipherie, im vorliegenden Falle 
360°: 24, d. i. 15°. Im ersten Gliede entspricht demnach dem Stundenintervall ein Winkel von 15°, im 
zweiten von 30°. Die Zeitvariable * ist hier stets von Mitternacht an gezählt, so dass für Mitternacht 
x = 0 wird. 
1 Z. B. hat man für den Sonnblick (Mai —August) folgende Gleichung des täglichen Ganges: 
•318 sin (181 °7 -hnx)-h -179 sin (iio?3+2«) -|-o-041 sin (i35 ? H-3«^). 
